Мегаобучалка Главная | О нас | Обратная связь

ОТНОСИТЕЛЬНОСТЬ ПЕРЕМЕЩЕНИЙ И СКОРОСТЕЙ




СОДЕРЖАНИЕ

ВВЕДЕНИЕ

ЭЛЕМЕНТЫ КИНЕМАТИКИ

1.1. СИСТЕМЫ ОТСЧЁТА

1.2. МАТЕРИАЛЬНАЯ ТОЧКА

1.3. ОПИСАНИЕ ДВИЖЕНИЯ

1.4. ОТНОСИТЕЛЬНОСТЬ ПЕРЕМЕЩЕНИЙ И СКОРОСТЕЙ

1.5. КИНЕМАТИКА ДВИЖЕНИЯ ТОЧКИ ПО ОКРУЖНОСТИ

ДИНАМИКА МАТЕРИАЛЬНОЙ ТОЧКИ И ПОСТУПАТЕЛЬНОГО ДВИЖЕНИЯ ТВЕРДОГО ТЕЛА

2.1. ПЕРВЫЙ ЗАКОН НЬЮТОНА. ИНЕРЦИАЛЬНЫЕ СИСТЕМЫ ОТСЧЁТА

2.2. СИЛА. МАССА ТЕЛА

2.3. ВТОРОЙ ЗАКОН НЬЮТОНА

2.4. ТИПЫ СИЛ

2.5. РОЛЬ НАЧАЛЬНЫХ УСЛОВИЙ

2.6. ТРЕТИЙ ЗАКОН НЬЮТОНА

2.7. ВТОРОЙ ЗАКОН НЬЮТОНА ДЛЯ СИСТЕМЫ МАТЕРИАЛЬНЫХ ТОЧЕК. ЗАКОН СОХРАНЕНИЯ ИМПУЛЬСА

2.8. ТЕОРЕМА О ДВИЖЕНИИ ЦЕНТРА МАСС СИСТЕМЫ МАТЕРИАЛЬНЫХ ТОЧЕК

2.9. ПРИНЦИП ОТНОСИТЕЛЬНОСТИ ГАЛИЛЕЯ. ПРЕОБРАЗОВАНИЯ ГАЛИЛЕЯ

РАБОТА И ЭНЕРГИЯ

3.1. ЗАКОН СОХРАНЕНИЯ ИМПУЛЬСА

3.2. ДВИЖЕНИЕ ТЕЛ С ПЕРЕМЕННОЙ МАССОЙ

3.3. РАБОТА И ЭНЕРГИЯ

3.4. ЭНЕРГИЯ

3.5. КИНЕТИЧЕСКАЯ ЭНЕРГИЯ

3.6. ПРИМЕРЫ НА ВЫЧИСЛЕНИЕ РАБОТЫ

3.7. ПОТЕНЦИАЛЬНЫЕ И НЕПОТЕНЦИАЛЬНЫЕ СИЛЫ

3.8. ПОТЕНЦИАЛЬНАЯ ЭНЕРГИЯ ЧАСТИЦЫ В ПОЛЕ

3.9. ЗАКОН СОХРАНЕНИЯ ПОЛНОЙ МЕХАНИЧЕСКОЙ ЭНЕРГИИ ЧАСТИЦЫ

3.10. СИЛЫ И ПОТЕНЦИАЛЬНАЯ ЭНЕРГИЯ

3.11. ОДНОМЕРНОЕ ДВИЖЕНИЕ ЧАСТИЦЫ

ДИНАМИКА ВРАЩАТЕЛЬНОГО ДВИЖЕНИЯ ТВЁРДОГО ТЕЛА

4.1. ВРАЩАТЕЛЬНОЕ ДВИЖЕНИЕ ТВЁРДОГО ТЕЛА

4.2. ЗАКОН СОХРАНЕНИЯ МОМЕНТА ИМПУЛЬСА

4.3. МЕХАНИЧЕСКОЕ РАВНОВЕСИЕ

4.4. КИНЕТИЧЕСКАЯ ЭНЕРГИЯ ВРАЩАТЕЛЬНОГО ДВИЖЕНИЯ ТВЕРДОГО ТЕЛА

 

ЭЛЕМЕНТЫ МЕХАНИКИ ЖИДКОСТЕЙ

5.1. КИНЕМАТИЧЕСКОЕ ОПИСАНИЕ ДВИЖЕНИЯ ЖИДКОСТИ

5.2. УРАВНЕНИЕ НЕРАЗРЫВНОСТИ

5.3. СТАЦИОНАРНОЕ ДВИЖЕНИЕ ИДЕАЛЬНОЙ ЖИДКОСТИ. УРАВНЕНИЕ БЕРНУЛЛИ

5.4. ФОРМУЛА ТОРРИЧЕЛЛИ

5.5. РЕАКЦИЯ ВЫТЕКАЮЩЕЙ СТРУИ

ВВЕДЕНИЕ

Механика – это наука о движении и равновесии тел. Под движением в механике понимается только его простейшая форма, а именно перемещение тела относительно других тел. Принципы механики были впервые сформулированы Ньютоном в 1687 г. Ньютоновская механика оказалась настолько плодотворной, настолько могущественной, что у физиков сложилось представление о том, что любое физическое явление можно объяснить с помощью законов Ньютона. Серьёзное критическое отношение к механике Ньютона возникло лишь во второй половине XIX в. Хотя механика Ньютона и покоится на прочном фундаменте экспериментальных фактов, однако все они относятся к медленным движениям макроскопических тел. Под медленными или нерелятивистскими движениями понимают движения, скорости которых малы по сравнению со скоростью света в вакууме. Движения, скорости которых приближаются к скорости света в вакууме, называют быстрыми или релятивистскими. В этом смысле движение космического корабля с первой космической скоростью является ещё очень медленным. Очень медленными являются движения планет Солнечной системы, их спутников и комет относительно Солнца. Применяя к таким телам принципы механики Ньютона, можно объяснить и предсказать их движение в полном соответствии с наблюдениями.



А можно ли использовать механику Ньютона для описания быстрых движений? Ответ на этот вопрос может дать только опыт. Опыт показывает, что механика Ньютона неприменима к движениям частиц, скорости которых близки к скорости света в вакууме. Поэтому была создана новая релятивистская механика или механика теории относительности, применимая к движениям с такими скоростями. Согласно механике Ньютона, скорость, до которой можно ускорить тело из состояния покоя, неограниченна. В релятивистской механике, значение скорости ускоряемого тела не может перейти через определённый предел, равный скорости света в вакууме (с), но может подойти к ней сколь угодно близко. В современных ускорителях можно получить частицы, скорости которых отличаются от скорости света лишь на несколько метров в секунду. К движениям таких быстрых частиц нерелятивистская механика Ньютона совершенно неприменима.

Теория относительности установила границу применимости ньютоновской механики со стороны больших скоростей. Другое ограничение механики Ньютона было получено в результате изучения микромира – мира атомов, молекул, элементарных частиц. Микромир рассматривался раньше просто как уменьшенная копия макромира. Такой подход к изучению явлений природы и теории, основанные на нём, называются классическими. На вопрос о применимости классического подхода к изучению микромира может ответить только опыт. И опыт показал, что классический подход к изучению явлений микромира неприменим. Правильное описание явлений микромира даёт квантовая механика. Согласно квантовой механике движение в микромире является более сложной формой движения, чем механическое перемещение тел в пространстве. Для описания явлений в квантовой механике вводятся принципиально новые представления и понятия.

Таким образом, механика Ньютона может быть охарактеризована как классическая нерелятивистская механика. Это значит, что она изучает медленные движения макроскопических тел. Она входит в релятивистскую и квантовую механики как приближённый предельный случай.

С момента выхода в свет «Математических начал...» Ньютона прошло уже более 300 лет. Благодаря труду многих учёных XIX–XX вв. открыты новые законы природы, являющиеся не менее фундаментальными, а иногда и более общими, чем законы Ньютона. Картина мира наполнилась более богатым и глубоким содержанием. Тем не менее, Альберт Эйнштейн подчёркивал: «Пусть никто не думает, что великое создание Ньютона может быть ниспровергнуто теорией относительности или какой-нибудь другой теорией. Ясные и широкие идеи Ньютона навечно сохранят своё значение фундамента, на котором построены наши современные физические представления».

Во многих случаях изменения, вносимые теорией относительности и квантовой механикой, сводятся к небольшим поправкам к ньютоновской механике. Эти поправки в случае обычных медленных движений макроскопических тел столь ничтожны, что, как правило, далеко выходят за пределы точности самых тонких физических измерений. Поэтому механика Ньютона имеет по-прежнему очень широкую и практически важную область применимости. В пределах этой области она никогда не утратит своего научного и практического значения.


ЭЛЕМЕНТЫ КИНЕМАТИКИ

СИСТЕМЫ ОТСЧЁТА

В механике под движением понимается изменение положения тела в пространстве с течением времени. Причём под положением понимается относительное положение, то есть положение относительно других тел. Не существует физического способа указать положение тела в пространстве, где нет других тел. Отсюда следует, что если мы собираемся изучать движение какого-либо тела, то необходимо указать, по отношению к каким другим телам происходит данное движение.

Будем называть телом отсчёта некоторое тело, условно принимаемое за неподвижное, относительно которого рассматривается движение других тел. При этом не принимается во внимание всё, что связано с конкретным строением и внутренними свойствами тела отсчёта.

Движение происходит как в пространстве, так и во времени. Поэтому для описания движения необходимо определять время. В качестве инструмента для измерения времени выбираются часы, основные требования к которым заключаются в равномерности, периодичности и воспроизводимости хода. Примерами часов являются маятник, совершающий колебания, движение Земли вокруг Солнца, колебания атомов в узлах кристаллической решётки. Наиболее точный инструмент для измерения времени – атомные часы, излучающие электромагнитные волны определённой частоты. Эталон времени – секунда, равная 9192631770 периодам излучения радиоактивного изотопа цезий-133 между определёнными подуровнями его основного состояния.

Совокупность неподвижных друг относительно друга тел, по отношению к которым рассматривается движение, и часов, отсчитывающих время, образует пространственно-временную систему отсчёта. Так при взлёте космического корабля изменение положения корабля, пламени и клубов дыма происходит во времени и по отношению к пространству, окружающему стартовую площадку (рис. 1.1).

Описать движение тела означает указать для каждого момента времени положение тела в пространстве. Для того, чтобы задать состояние механической системы тел, нужно указать положение всех тел, образующих систему в каждый момент времени. Задача механики заключается в том, чтобы, зная состояние тела в некоторый начальный момент времени и законы, управляющие движением, определить состояния тела во все последующие моменты времени.

Описанием движения тел, безотносительно к вызвавшим его причинам, занимается кинематика. В различных системах отсчёта движение одного и того же тела выглядит по-разному. В кинематике при выборе системы отсчёта руководствуются лишь соображениями целесообразности, определяющимися конкретными условиями. Так, при рассмотрении движения тел на Земле или движения космических аппаратов по околоземным орбитам удобно связать систему отсчёта с Землёй, при рассмотрении движения самой Земли или для описания межпланетных полётов систему отсчёта удобно связать с Солнцем (рис. 1.2). Никаких принципиальных преимуществ одной системы отсчёта по сравнению с другой в кинематике указать нельзя. Однако, как видно из рис. 1.2, одно и то же движение в разных системах отсчёта выглядит по-разному. Только в динамике, изучающей движение в связи с причинами, вызвавшими движение, выявляется принципиальное преимущество определённого класса систем отсчёта – так называемых инерциальных систем отсчёта.

 


МАТЕРИАЛЬНАЯ ТОЧКА

С помощью простых наблюдений нетрудно убедиться, что движение тел зависит от их размеров и формы. Чем сложнее форма тела, тем, как правило, сложнее его движение. Однако в некоторых случаях форма и размеры тела не оказывают сколько-нибудь существенного влияния на характер механического движения. В этих случаях движущееся тело можно считать материальной точкой. Материальная точка – это простейшая модель реального тела.

Тело, собственными размерами которого в данных условиях можно пренебречь, называют материальной точкой. Разумеется, в природе материальных точек нет. Это идеализированный образ реально существующих тел. Можно ли принять данное тело за материальную точку, зависит не столько от размеров самого тела, сколько от характера движения, а также от содержания вопросов, на которые нужно получить ответ. Абсолютные размеры тела при этом не имеют значения. Важны относительные размеры, то есть отношение размеров тел к некоторым расстояниям, характерным для рассматриваемого движения. Например, изучая движение Луны по небосводу, её можно приблизительно считать точкой, однако при высадке на Луну космонавта считать её точкой было бы грубой ошибкой. Землю при рассмотрении её орбитального движения вокруг Солнца можно с громадной точностью принять за материальную точку. Действительно, радиус орбиты, по которой Земля обращается вокруг Солнца, равен , а радиус Земли – . Такая идеализация сильно упрощает задачу об орбитальном движении Земли, сохраняя, однако, все существенные черты этого движения. Но эта идеализация не годится при рассмотрении вращения Земли вокруг собственной оси, поскольку бессмысленно говорить о вращении геометрической материальной точки вокруг собственной оси. При расчёте движения космического корабля по орбите его можно считать материальной точкой, но при проведении маневров сближения с орбитальной станцией и стыковки с ней необходимо учитывать размеры корабля (рис. 1.3).

Модель материальной точки можно также использовать при описании поступательного движения, так как в этом случае все точки тела движутся одинаково. Так, при стыковке космического корабля с орбитальной станцией, когда корабль уже сориентирован и все точки его движутся одинаково, его можно рассматривать как материальную точку, хотя его размеры не малы по сравнению с расстоянием до станции и её габаритами.

Механика одной материальной точки в классической механике является основой для изучения механики вообще. С классической точки зрения любое макроскопическое тело или систему тел можно мысленно разбить на малые макроскопические части, взаимодействующие между собой. Каждую из этих частей можно принять за материальную точку. Тем самым изучение движения произвольной системы тел сводится к изучению движения системы взаимодействующих материальных точек. Поэтому естественно начать изучение классической механики с механики одной материальной точки, а затем перейти к изучению системы материальных точек.

 


ОПИСАНИЕ ДВИЖЕНИЯ

Радиус-вектор. В выбранной системе отсчёта положение материальной точки А, которую в дальнейшем будем называть частицей, можно задать вектором , проведенным из некоторой неподвижной точки О выбранного тела отсчета в точку А (рис. 1.4). Этот вектор называется радиус-вектором. При движении частицы ее радиус-вектор меняется в общем случае как по модулю, так и по направлению, то есть радиус-вектор зависит от времени (рис. 1.5).

Положение любой точки в декартовой системе координат может быть охарактеризовано координатами (рис. 1.6). При этом радиус-вектор точки тоже может быть выражен через ее координаты.

,

где , , – координатные орты, то есть векторы, направленные вдоль координатных осей и по модулю равные единице, – проекции радиус-вектора на оси системы координат.

Траектория. Конец радиус-вектора с течением времени перемещается вместе с частицей. Вычерчиваемая им при этом воображаемая линия называется траекторией движения частицы. Она может быть видимой или невидимой. Например, траектория движения автомобиля по автостраде не видна, а след, оставляемый реактивным самолетом в голубом небе (рис. 1.7), зигзаг молнии на фоне тучи (рис. 1.8) являются видимыми траекториями движения.

По виду траектории движения разделяют на прямолинейные и криволинейные. Например, траектория движения пули от пистолета до мишени – отрезок прямой линии; траектория самолета, выполняющего «мертвую петлю» – окружность.

Траектории небесных тел называются орбитами. Орбиты планет Солнечной системы и некоторых комет являются эллипсами. Существуют кометы, орбиты движения которых являются параболами.

 

Перемещение. Путь. Пусть за промежуток времени точка А переместилась из положения 1 в положение 2. Обозначим радиус-вектор начального положения точки А через , а радиус-вектор конечного положения – через .

Вектор , проведенный из начального положения частицы в конечное, называется вектором перемещения (рис. 1.10).

.

Вектор перемещения равен разности радиус-векторов конечного и начального положения частицы. Вектор перемещения также может быть выражен через его проекции на оси декартовой системы координат:

.

Здесь являются проекциями вектора перемещения на оси декартовой системы координат.

Если частица последовательно совершает несколько перемещений , то полное перемещение равно векторной сумме отдельных перемещений (рис. 1.11).

Длина участка траектории между начальным и конечным положениями материальной точки называется путем или расстоянием, пройденным точкой.

Средняя скорость. Быстроту, с которой совершается перемещение, можно охарактеризовать средней скоростью. Если за промежуток времени совершается перемещение , то отношение называется средней скоростью частицы за время :

.

Вектор средней скорости совпадает по направлению с вектором перемещения.

Средняя скорость относится к определенному промежутку времени, поэтому для одного и того же движения она может быть различной для различных промежутков времени. Если при своем движении частица возвращается в исходное положение, то ее перемещение, а следовательно, и средняя скорость, равны нулю, тогда как на любом участке траектории это не так. Обращение в нуль средней скорости при движении по замкнутой траектории связано с ее векторным характером.

Иногда необходимо знать путь, проходимый за какое-то определенное время. В этом случае наряду со средней скоростью по перемещению целесообразно ввести среднюю скорость прохождения пути. Если за промежуток времени частица проходит путь , то средняя скорость прохождения пути равна

.

Средняя скорость прохождения пути – величина скалярная. Когда говорят о скорости движения поездов, судов, пешеходов, то обычно имеют в виду именно эту скорость.

Заметим, что в общем случае . Равенство имеет место только при прямолинейном движении в одном направлении. Зная среднюю скорость прохождения пути, можно приближенно вычислить путь, пройденный за определенное время или время прохождения определенного пути.

Мгновенная скорость. До сих пор мы характеризовали движение только средней скоростью, которая равна отношению перемещения ко времени. Чтобы исследовать закономерности движения и управлять движением какого-либо тела, необходимо знать скорость его движения в каждой точке траектории, или, что то же самое, в каждый момент времени. Такая скорость называется мгновенной. Особенно важно уметь определять мгновенную скорость движения тела, когда скорость движения меняется как по модулю, так и по направлению.

Для определения мгновенной скорости движения тела в некоторой точке нужно измерить перемещение за такой малый промежуток времени , за который можно считать скорость практически неизменной. Поэтому можно дать такое определение мгновенной скорости: мгновенная скорость равна отношению очень малого перемещения к промежутку времени, за которое оно совершилось:

.

Обозначение lim следует читать как предел. (Слово «предел» образовано от латинских слов "limes" и "limitis" – граница, предел.) В математике величину такого предела называют производной функции по времени. Для нее в математике используется обозначение

.

Здесь под понимается бесконечно малое перемещение, которое частица совершает за бесконечно малый промежуток времени .

Таким образом, мгновенная скорость равна производной от радиус-вектора по времени. Направление мгновенной скорости совпадает с направлением малого перемещения в данной точке. В случае прямолинейного движения вектор мгновенной скорости совпадает с траекторией движения. В случае криволинейного движения при уменьшении промежутка времени вектор перемещения будет поворачиваться вокруг точки 1 и в пределе займет положение касательной к траектории в точке 1 (рис. 1.12). Таким образом,мгновенная скорость равна производной от радиус-вектора по времени и направлена по касательной к траектории в данной точке в сторону движения, то есть мгновенная скорость характеризует быстроту изменения радиус-вектора со временем. Модуль мгновенной скорости .

Так как изменения координат являются проекциями вектора перемещения на соответствующие оси координат, то скорости изменения координат определятся следующим образом:

, , ,

или

, , .

Таким образом, проекции вектора скорости на оси декартовой системы координат являются производными соответствующих координат по времени.

Вектор мгновенной скорости можно, как любой вектор, записать через его проекции на оси :

,

или

.

Модуль вектора скорости определяется через его проекции по общему для всех векторов правилу:

.

Ускорение. При движении тел их скорости могут меняться как по величине, так и по направлению. Величину, характеризующую быстроту изменения скорости, называют ускорением. Ускорение равно пределу отношения изменения скорости к промежутку времени , в течение которого это изменение произошло:

,

следовательно,ускорение – это производная скорости по времени:

.

Ускорение – важнейшая физическая величина, потому что, как будет видно в дальнейшем, действия одних тел на другие определяют не скорости тел, а ускорения.

В отличие от вектора скорости, который всегда направлен по касательной к траектории, вектор ускорения может иметь составляющие, направленные как по касательной, так и по нормали к траектории.

Нормальное ускорение.Рассмотрим частный случай движения точки по криволинейной траектории – движение точки по окружности радиуса R с постоянной по модулю скоростью. В этом случае скорость постоянна по величине, но изменяется по направлению. Ускорение, которое характеризует изменение скорости по направлению, называют нормальным ускорением.

Можно показать, что вектор нормального ускорения в каждой точке траектории направлен к центру окружности, поэтому его называют еще центростремительным ускорением. Модуль нормального ускорения зависит от модуля вектора скорости и от радиуса окружности R. Получим эту зависимость.

Пусть частица перемещается из точки А в точку В за время Dt (рис. 1.13). Радиусы ОА и ОВ перпендикулярны векторам скорости и . Перенесем вектор параллельно самому себе в точку А. Тогда вектор приращения скорости будет замыкать треугольник, образованный этими скоростями. Из подобия равнобедренного треугольника, построенного на векторах скорости и , и треугольника АОВ следует:

.

При длина хорды АВ будет стремиться к длине дуги , поэтому модуль нормального ускорения определится следующим соотношением:

.

При вектор поворачивается и в пределе будет направлен по радиусу к центру окружности, а, следовательно, и вектор нормального ускорения будет также направлен по радиусу к центру окружности.

Последнее выражение для нормального ускорения справедливо для определения нормального ускорения при движении точки по любой криволинейной траектории, так как достаточно малый участок траектории можно рассматривать как дугу некоторой окружности, совпадающей с траекторией на этом малом участке. Положение центра этой окружности и ее радиус будут своими для каждой точки траектории и, следовательно, изменяются от точки к точке. Вектор нормального ускорения в каждой точке траектории направлен к центру соответствующей окружности, то есть перпендикулярно к касательной к траектории (рис. 1.14).

Тангенциальное ускорение. В общем случае неравномерного движения скорость может изменяться и по величине, и по направлению, поэтому изменение вектора скорости за время Dt можно представить как сумму (рис. 1.15). Поделив это выражение на Dt и перейдя к пределу, получим:

,

где – нормальное ускорение, – тангенциальное ускорение. Таким образом, тангенциальное ускорение характеризует изменение скорости по величине. При точка В будет приближаться к точке А, а вектор стремится занять положение касательной к траектории. Следовательно, тангенциальное ускорение направлено по касательной к траектории, а его модуль .

Таким образом, тангенциальное ускорение указывает, насколько быстро изменяется скорость частицы по модулю. Нормальное ускорение указывает, насколько быстро скорость частицы изменяется по направлению. Направление вектора ускорения в случае криволинейного движения не совпадает с направлением вектора скорости (рис. 1.16). Модуль полного ускорения .

Таким образом, основными физическими величинами в кинематике материальной точки являются пройденный путь, перемещение, скорость и ускорение. Путь является скалярной величиной. Перемещение, скорость и ускорение – величины векторные. Чтобы задать векторную величину, нужно задать ее модуль и указать направление. Векторные величины подчиняются определенным математическим правилам. Вектора можно проектировать на координатные оси, их можно складывать, вычитать и т.д.


ОТНОСИТЕЛЬНОСТЬ ПЕРЕМЕЩЕНИЙ И СКОРОСТЕЙ

Пусть система отсчета и связанная с ней система координат движутся относительно системы отсчета . В S-системе отсчета начало отсчета -системы характеризуется радиус-вектором , а ее скорость и ускорение – векторами и . Если положение движущейся точки в S-системе определяется радиус-вектором , а в -системе – радиус-вектором , то (рис. 1.17). Пусть далее за промежуток времени точка совершит в S-системе элементарное перемещение . Это перемещение складывается из перемещения вместе с -системой и перемещения относительно -системы отсчета, то есть . Поделив данное выражение на и устремив к нулю, получим следующую формулу преобразования скорости:

,

где – скорость материальной точки в системе отсчета S, – скорость материальной точки в системе отсчета , – скорость движения системы отсчета относительно системы отсчета S.

Взяв производную от обеих частей последнего выражения по времени, найдем формулу преобразования ускорения:

.

Отсюда видно, в частности, что при , то есть при движении -системы отсчета без ускорения относительно S-системы отсчета ускорения точки в обеих системах отсчета будут одинаковы.





Читайте также:





Читайте также:
Почему люди поддаются рекламе?: Только не надо искать ответы в качестве или количестве рекламы...
Как вы ведете себя при стрессе?: Вы можете самостоятельно управлять стрессом! Каждый из нас имеет право и возможность уменьшить его воздействие на нас...

©2015 megaobuchalka.ru Все права защищены авторами материалов.

Почему 3458 студентов выбрали МегаОбучалку...

Система поиска информации

Мобильная версия сайта

Удобная навигация

Нет шокирующей рекламы



(0.018 сек.)