Приборы и принадлежности

Вискозиметр, исследуемые жидкости, секундомер.

Описание вискозиметра

Рис.2-4. 4. Капиллярный вискозиметр

Капиллярный вискозиметр (рис. 2-4.4) представляет собой U- образную трубку 1, укрепленную вертикально. Участок трубы 2-3 выполнен в виде узкого канала; правое колено содержит шарообразное расшире­ние 4; левое колено содержит двойное расширение 5, переходя­щее в верхней части в трубку 6. Метки 7-8 около верхнего расширения ограничивают определенный объем жидкости. Жидкость наливается в колено до заполнения почти всего шарообразного расширения 4. На трубку надета груша 10, при помощи которой жидкость засасывается в резервуар 5 выше метки 7.

Порядок выполнения работы

Вискозиметр промывают испытуемой жидкостью. Укрепить его в штативе и налить испытуемую жидкость в колено 9 до метки 8.

Осторожно с помощью резиновой груши высосать жидкость выше метки 7 в резервуар 5.

Определить время истечения жидкости (в момент, когда мениск проходит через метку 7, включить секундомер, а при прохождении мениска через метку 8 секундомер выключить). Время истечения жидкости измеряется 5 раз. Аналогичные опыты проделать с водой. Время истечения воды . Значения берутся из справочников. Результаты расчетов по формуле (12-4.5) и экспериментальные измерения занести в табл. 2-4.1

Таблица 2-4.1

 

Определение коэффициента внутреннего трения глицерина по методу Стокса

Обоснование метода

На твердый шарик, падающий в жидкости, действуют три силы: сила тяжести, сила Архимеда и сила трения шарика о жидкость. Эти силы равны соответственно .

Обозначим скорость шарика относительно жидкости через . Молекулы жидкости в слое, прилегающем к шарику, движутся со скоростью . Распределение жидкостей в соседних слоях, увлекаемых силами внутреннего трения, должно иметь вид, изображенный на рис. 2-4.5. В непосредственной близости от поверхности шара эта скорость равна , а по мере удаления уменьшается и практически становится равной нулю на некотором расстоянии L от поверхности шарика. Очевидно, что чем больше радиус шара, тем большая масса жидкости вовлекается в движение, и L должно быть пропорционально :

L=kr. (2-4.16)

Величина коэффициента пропорциональности несколь­ко различна для пе­редней и задней частей тела, поэтому под градиентом скорости следует понимать среднее значение градиента скорости на поверхности шара

. (2-4.17)

Полная сила трения, испытываемая движущимся шариком,

(2-4.18)

где .

Согласно Стоксу, величина для шара равна . Следовательно,

(2-4.19)

т. е. сила трения прямо пропорциональна вязкости жидкости, радиусу шара и скорости его движения. Выражение (2-4.19) носит название закона Стокса:

(2-4.20)

В случае падения шарика в жидкости, все три силы будут направлены по вертикали. Если шарик движется равномерно, то такое движение шарика называется установившимся. Физически это означает, что сила трения и сила Архимеда уравновешиваются силой тяжести, т. е. движение происходит по инерции с постоянной скоростью. Тогда уравнение (18) можно переписать:

(2-4.21)

Последнее выражение позволяет определить коэффициент внутреннего трения в жидкости, в которой движется шарик. Так как жидкость всегда находится в каком-то сосуде, имеющем стенки, то учет наличия стенок несколько изменит выражение для коэффициента вязкости. Для жидкости, находящейся в цилиндре с радиусом , коэффициент вязкости равен

(2-4.22)