И интерпретация их результатов

Акустические исследования проводят в скважинах, запол­ненных буровым раствором, который необходим для создания акустического контакта излучателей и приемников зонда с ок­ружающей средой. Разгазирование бурового раствора способст­вует резкому повышению затухания волн и может вызвать ис­кажение диаграммы, особенно для большего из зондов.

Регистрация диаграмм интервального времени Δt и коэффи­циента α (или отношения A₁/A₂) — наиболее распространенная форма представления данных акустического метода, предусмот­ренная во всех типах серийной аппаратуры.

Точку записи диаграмм для двухэлементного зонда относят к середине между излучателем и приемником, а для трехэле­ментного зонда — к середине между одноименными элементами зонда. Против отдельных пластов кривые t_i, Δt, A_i, α и A₁/А₂ по форме симметричны. Выделяют пласты большой и малой толщины. Толщина пласта h считается большой, если она боль­ше s (кривые Δt, α, A₁/A₂) или l (кривые t_i, A_i). В средней ча­сти таких пластов большой толщины на протяжении h - s (а для кривых t_i и A_i h - l) имеется площадка постоянных зна­чений (рис. 58, а). Показания вблизи границ меняются линей­но, граница пласта отмечается на середине этого линейного участка.

В середине отдельного пласта малой толщины (h < s или. h < l) также имеется площадка постоянных значений, но изме­ряемые величины здесь не равны истинным. Так, измеренное интервальное время

                                              (III.5)

где Δt_пл и Δt_вм - истинные параметры для пласта и вмещаю­щих пород.

Протяженность переходного участка на границе пласта в этом случае равна h, а граница пласта отмечается на расстоя­нии s /2 (l /2) от точки начала изменения Δt при приближении зонда к пласту.

Если диаметр скважины непостоянен, форма кривых услож­няется. На границах каверн возникают ложные максимумы. Их протяженность для трехэлементного зонда равна меньшей из двух величин — длине базы s или протяженности каверны h_кав (рис. 58, в).

Рассмотренные непрерывные диаграммы регистрируют обыч­но для первых вступлений волн, т. е. продольных преломленных волн. Выделение волн других типов и определение их характеристик осуществляют при регистрации ФКД или фотографиро­вании волновых картин.

Рис. 58. Кривые, полученные акустическим методом.

Кривые Δt, А₁, и α против пластов: а - большой (h> s, h> l) мощности; б - малой (h< s) мощности; в - кривая Δt против каверны

Выделить на них первые вступления (волн P ₀ P ₁ P ₀) обычно нетрудно. Вступление поперечной пре­ломленной волны P ₀ S ₁ P ₀ (бывает лишь в случае, когда v_s1>v_p0) следует искать в интервале времени, в 1,7—2,2 раза превышаю­щем время вступления волны P ₀ P ₁ P ₀. В разрезах с и v_р>4 км/с волна P ₀ S ₁ P ₀ характеризуется значительно большей (5—10 раз) амплитудой, чем волна P ₀ P ₁ P ₀ (см. рис. 53, а), а видимый пери­од волны P ₀ S ₁ P ₀ в 1,2—1,5 раза больше такого периода для волны P ₀ P ₁ P ₀. В разрезах с низким значением v_p амплитуда P ₀ S ₁ P ₀ -волны снижается, а в трещинных породах она может вовсе исчезнуть.

На фазокорреляционных диаграммах имеется дополнитель­ный признак поперечной волны: разность времен ее прихода для двух пластов с разными свойствами выше, чем для про­дольных волн. Поэтому сдвиг фазовых линий на границе пла­стов у поперечных волн более крутой по сравнению с продоль­ными волнами.

В обсаженных скважинах волновая картина зависит от ха­рактера контакта на границах цемента с колонной и горной породой. При жестких контактах на обеих границах волновая картина примерно та же, что и в необсаженной скважине. Если контакт с колонной скользящий, четко выделяется волна Р по колонне, соответствующая скорости 5,2—5,6 км/с. На муфтовых соединениях Δt увеличивается на 3—5 мкс/м.

На ФКД четко видны пять - десять фазовых линий волны по колонне, параллельных оси глубин. На ФКД могут быть видны также наклонные к оси глубин линии, связанные с волнами, от­раженными от трещин, границ пластов, а в обсаженных сква­жинах — также от муфт.