Как тяготение вмешивается в электромагнитные явления.

Динамика свободных зарядов хорошо изучена для случаев, когда задействованные заряженные частицы находятся примерно в одном и том же гравитационном потенциале. Но если задействованные частицы достаточно сильно рассредоточены по высоте, то характер динамики свободных зарядов оказывается кардинально иным.

Согласно концепции «цифрового» физического мира [9], элементарный электрический заряд не является энергетической характеристикой, будучи у частицы просто меткой, идентификатором для программ, которые обеспечивают электромагнитные явления. Зарядовая метка у частицы физически реализована весьма просто. Она представляет собой квантовые пульсации [9] на электронной частоте f_e [9], значение которой определяется формулой де Бройля hf_e=m_ec², где h - постоянная Планка, m_e - масса электрона, c - скорость света. Положительный или отрицательный знак элементарного заряда определяется фазой квантовых пульсаций на электронной частоте: пульсации, идентифицирующие заряды одного знака, синфазны, но они противофазны пульсациям, идентифицирующим заряды другого знака.

Ясно, что постоянно быть точно синфазными или противофазными могут только пульсации, которые имеют одинаковую частоту. Если частоты у двух пульсаций различаются, то их разность фаз изменяется со временем, так что состояния их синфазности и противофазности попеременно повторяются на разностной частоте.

Теперь вспомним, что тяготение, согласно нашей модели [9], организовано таким образом, что массы элементарных частиц и соответствующие им частоты квантовых пульсаций зависят от гравитационного потенциала – увеличиваясь при подъёме вдоль местной вертикали. Так, для околоземного пространства справедливо соотношение [10]

, (1)

где R - расстояние до центра Земли, f_¥ - частота квантовых пульсаций «на бесконечности», G - гравитационная постоянная, M - масса Земли, c - скорость света.

Сопоставляя критерий идентификации одноимённости-разноимённости зарядов и зависимость электронной частоты от гравитационного потенциала, мы получаем парадоксальные следствия. Электронные частоты у частиц, находящихся в одном и том же гравитационном потенциале, одинаковы, поэтому разноимённые заряды, находящиеся на одной высоте, всё время должны быть разноимёнными, а одноимённые – одноимёнными. Но иная ситуация должна иметь место для двух частиц, разделенных перепадом высот DH. Относительная разность их электронных частот, как следует из (1), составляет

, (2)

где g - локальное ускорение свободного падения, f_e=1.24×10²⁰ Гц - локальное значение электронной частоты. У этих двух частиц состояния синфазности и противофазности электронных пульсаций циклически повторяются, и период повторения составляет 1/Df_e. Значит, для программ, управляющих заряженными частицами, заряды двух наших частиц, друг относительно друга, попеременно должны оказываться то одноимёнными, то разноимёнными.

Такой подход, на первый взгляд, противоречит представлениям об абсолютности знака элементарного заряда, присущего конкретной частице. Но это противоречие – кажущееся. Электрон на любой высоте потому и ведёт себя как обладатель элементарного отрицательного заряда, что для каждого гравитационного потенциала программно заданы, помимо значения электронной частоты, ещё и две текущие противоположные фазы пульсаций на этой частоте, задающие два знака электрического заряда – и у электрона текущая фаза пульсаций всегда соответствует отрицательному заряду. В этом смысле, отрицательный знак заряда электрона – абсолютен. Переключаемость же знаков зарядов имеет относительный характер, она проявляется у пар свободных заряженных частиц, достаточно разнесённых по высоте.

Прежде чем пояснить, что означает «достаточная разнесённость по высоте», заметим, что в условиях вертикального градиента электронной частоты, даже при ничтожно малом перепаде высот, разделяющем два электрона, их электронные частоты различаются, и разность фаз их электронных пульсаций изменяется со временем. Если у пары таких электронов одноимённость-разноимённость зарядов друг по отношению к другу имела бы место только в моменты точной синфазности-противофазности их электронных пульсаций, то их взаимное «отталкивание-притяжение» обеспечивалось бы только в эти отдельные моменты времени. Так, при перепаде высот в 1 см, два электрона кратковременно «чувствовали» бы друг друга с периодичностью, согласно (2), примерно в 7 ms. А этого на опыте не наблюдается: они «чувствуют» друг друга постоянно.

Отсюда мы делаем вывод: приняты специальные меры для того, чтобы заряженные частицы, находящиеся в различающихся гравитационных потенциалах и имеющие различающиеся электронные частоты, непрерывно проявляли свои заряды друг по отношению к другу. Логично допустить, что одноимённость-разноимённость зарядов определена не для точных синфазности-противофазности электронных пульсаций, но для более широких фазовых коридоров. А именно, заряды считаются одноимёнными, если у соответствующих квантовых пульсаций на электронной частоте разность фаз попадает в интервал 0±(p/2) – и разноимёнными, если эта разность фаз попадает в интервал p±(p/2). В результате такого определения одноимённости-разноимённости зарядов, практически, все заряженные частицы, находящиеся на различающихся высотах, будут постоянно охвачены управлением программ, отвечающих за электромагнитные явления.

Но, как нам представляется, работа этих программ кардинально упрощена через исключение необходимости отрабатывать взаимные изменения знаков зарядов, разделённых малыми перепадами высот. Для этого, через программные манипуляции фаз квантовых пульсаций на электронных частотах, организованы смежные горизонтальные слои – с толщиной, ориентировочно, в несколько десятков метров – в которых эти пульсации, несмотря на небольшой разброс частот, происходят квази-синфазно. В каждом из таких слоёв, которые мы будем называть слоями квази-синфазности, опорной является текущая фаза пульсаций на высоте центра слоя, а пульсации, происходящие выше и ниже центра этого слоя, импульсно подстраиваются по фазе так, чтобы они оставались в коридоре 0±(p/2) с пульсациями в центре слоя – как это схематически показано на Рис.1. Такие фазовые манипуляции не нарушают градиента частот, которым обеспечивается тяготение, но задают постоянную одноимённость зарядов у всех свободных электронов, находящихся в пределах одного слоя квази-синфазности. При этом, циклические смены одноимённости-разноимённости зарядов у свободных электронов происходят лишь для тех из них, которые находятся в разных слоях квази-синфазности – с частотой, равной разности электронных частот на высотах середин этих слоёв.

Рис.1

Если верна наша модель, то избыточный объёмный заряд в атмосфере, находящийся в пределах одного слоя квази-синфазности, должен приводить к циклическим силовым воздействиям «вверх-вниз» на находящуюся под ним свободную заряженную частицу. Если же область избыточного заряда охватывает несколько слоёв квази-синфазности, то заряды каждого слоя должны приводить к воздействию на своей частоте – и спектр частот суммарного воздействия должен при этом быть, соответственно, шире. Тогда статические объёмные заряды в атмосфере – одним фактом своего присутствия – должны генерировать широкополосные шумы в электронной аппаратуре, причём, особенно эффективно – в радиоприёмной аппаратуре. Так, при нахождении верхней границы области избыточного заряда на 3 км выше радиоприёмника, верхняя частота у полосы шумов, которые могли бы генерироваться в приёмнике, должна составлять около 40 МГц. Имеют ли место такие шумы на практике?