Краткое описание установки

Вводная часть

Если в потоке несжимаемой жидкости действуют из массовых сил только силы тяжести, то выражение полной удельной энергии в любой точке можно представить в следующих трех вариантах:

,                    (1)

,          (2)

,               (3)

где z – превышение рассматриваемой точки над выбранной плоскостью отсчета (сравнения);

р, и – соответственно гидростатическое давление и скорость движения жидкости в этой точке.

Формула (1) выражает, энергию, приходящуюся yа единицу веса (м), (2) – на единицу объема (Па), (3) – на единицу массы жидкости (м²/с²).

В гидравлике широко применяется запись (1). Три составляющие правой части этого уравнения имеют следующий физический смысл:

z – удельная потенциальная энергия положения точки над плоскостью сравнения;

 – удельная потенциальная энергия давления жидкости в точке (пьезометрический напор);

– удельная кинетическая энергия (скоростной напор).

Уравнение Бернулли выражает закон сохранения энергии в потоке жидкости. Оно устанавливает связь между удельными энергиями в двух любых сечениях потока. Если использовать запись (1) применительно не к точкам, а к сечениям потока, то уравнение Бернулли представляется в следующем виде:

,        (4)

где u ₁, u ₂ – средние скорости движения жидкости в первом и втором сечениях потока;

a ₁, a ₂ – коэффициенты кинетической энергии в этих сечениях;

h _{т p} – потери энергии при движении жидкости от первого сечения ко второму.

Полная удельная энергия в первом сечении потока отличается от полной удельной энергии во втором сечении на величину потерь h_{т p}.

При изменении положения и площади сечения потока происходит преобразование одного вида энергии в другой. Уравнение (4) позволяет находить одну из неизвестных составляющих полной удельной энергии, если известны все остальные.

Уравнение Бернулли можно изобразить на графике, называемом диаграммой уравнения Бернулли.

Для построения диаграммы уравнения Бернулли от произвольно выбранной плоскости сравнения 0-0 (рис. 7.1) откладываем вверх z (ординаты). От ординаты z откладываем вверх значения пьезометрического напора  и получаем линию b’- c’- d’- f’- h’, называемую пьезометрической линией. Откладывая далее вверх от пьезометрической линии значения скоростного напора , получаем линию гидравлического напора а- b- c- d- f- h, расстояние от которой до плоскости сравнения 0-0 дает значение гидродинамического напора (полной удельной энергии) в соответствующих сечениях струйки.

Рис. 7.1 Построение диаграммы уравнения Бернулли

Цель работы:

Изучение различных составляющих удельной энергии потока при движении жидкости по трубопроводу переменного сечения и направления и характера изменения энергии потока по его длине.

Краткое описание установки

Опытная установка представляет собой трубопровод переменного сечения, на характерных участках которого, то есть при переходе труб из одного диаметра к другому и на повороте, установлены пьезометры. Все пьезометры размещены на специальных щитах.

Нуль шкалы пьезометров совпадает c осью трубопровода, которая находится в плоскости сравнения (z = 0).

Движение воды по трубопроводу осуществляется за счет напора, создаваемого водонапорным баком, уровень воды в котором поддерживается постоянным.

Расход воды регулируется вентилем. Для измерения расхода воды установлен мерный бак с уровнемером.