Органы управления потенциометра и некоторые рекомендации по работе с потенциометром.

Содержание

Введение…………………………………………………………………………4

4.1 Потенциометр……………………………………………………………….4

Принцип действия потенциометра…………………………………………….4

Одноконтурный потенциометр………………………………………………...6

Многоконтурные потенциометры.…………………………………………….7

Термопара….……………………………………………………………………8

Задания…………………………………………………………………………12

 Приложение.Органы управления потенциометра и некоторые     

рекомендации по работе с потенциометром………………………………...14

4.2 Мостовые методы измерения сопротивлений…………………………...17

Одинарный мост ………………………………………………………………17

Двойной мост………………………………………………………………..…19

Органы управления и клеммы для подключения

внешних элементов моста……………………………………………….……21

Задания…………………………………………………………………………21

 

Лабораторная работа 4 (4.1, 4.2)

КОМПЕНСАЦИОННЫЕ МЕТОДЫ ИЗМЕРЕНИЙ

Цель работы: изучение компенсационных методов измерения ЭДС, напряжений и сопротивлений.

Оборудование

4.1. Потен­циометр постоянного тока; нормальный элемент Вестона; батарея питания потенциометра; нуль-индикатор, милливольтметр; термопара; нуль-термостат; печь с тиглем; источник питания печи; регистратор ЭДС термопары.

4.2. Мост постоянного тока, нуль-индикатор, источник питания моста (батарея, аккумулятор или др.), плата с сопротивлениями, малое проволочное сопротивление, образцовое сопротивление или магазин сопротивлений, катушка из тонкого медного провода, рамка с натянутой медной проволокой и подвижными потенциальными контактами, амперметр, переключатель полярности, реостат, штангенциркуль, микрометр.

 

Введение

Существует класс электроизмерительных приборов, принцип действия которых основан на сравнения измеряемой (неизвестной) величины с известной, образцовой. В качестве элемента сравнения в таких приборах используются, как правило, рабочие эталоны единиц соответствующих величин: эталон напряжения, эталон сопротивления, эталон индуктивности и другие. Этим обеспечивается высокая точность и надежность измерений. Представителями данного класса приборов являются мосты и потенциометры.

4.1 потенциометр

Принцип действия потенциометра

Потенциометры предназначены для измерения электродвижущих сил (ЭДС) и напряжений методом компенсации измеряемого напряжения эталонным. Суть компенсационного метода измерения напряжения ясна из рис. 1.1. Источник измеряемого напряжения U_x включается встречно регулируемому образцовому источнику U_обр. Меняя напряжение образцового источника, можно добиться нулевых показаний нуль-индикатора А (чувствительного вольтметра или амперметра) и тем самым произвести измерение U_x = U_обр.

Выше отмечалось, что для обеспечения высокой точности измерений в качестве элемента сравнения U_обр необходимо применять эталон напряжения. К сожалению, регулируемых эталонов напряжения не существует. Поэтому измерение проводится в два этапа, как показано на рис. 1.2. Здесь регулируемое опорное напряжение снимается с движка переменного сопротивления R₀, к которому поочередно подключаются источник эталонного напряжения E_N (рис. 1.2а) и источник измеряемого напряжения E_x (рис. 1.2б). Если U больше E_N и E_x, то, перемещая движок R₀, мы всегда “найдем” точку, в которой напряжение, снимаемое с делителя, равно напряжению подключенного к нему источника (E_N или E_x) и скомпенсирует его (нуль-индикатор А покажет ноль). Пусть компенсация E_N и E_x произошла при сопротивлениях делителя R_N (рис. 1.2а) и R_x (рис. 1.2б), т.е.:

, .

Отсюда:

 .

Таким образом, зная R_N и R_X, мы, тем самым, определили отношение измеряемого напряжения к эталонному. Именно эта методика (немного модифицированная) реализована в потенциометрах.

 

Одноконтурный потенциометр

Схема измерений, показанная на рис. 1.2, вполне работоспособна, однако процедура измерений не удобна и, кроме того, возникают определенные технические трудности, связанные с очень большим внутренним сопротивлением рабочего эталона напряжения – нормального элемента Вестона.  В реальном потенциометре строго фиксируют ток, протекающий через R₀ (рабочий ток потенциометра). Если ток, протекающий через R₀ всегда один и тот же, то делитель напряжения можно заранее отградуировать (т.е. разметить и оцифровать положения движка R₀) непосредственно в Вольтах (а не в Омах), что делает процедуру измерений гораздо более удобной – сразу после компенсации напряжения E_x его значение можно прочитать по оцифровке делителя. Рабочий ток настраивается с использованием эталона напряжения (нормального элемента) перед началом измерений.

Упрощенная схема потенциометра, показанная на рис. 1.3, отличается от схемы, приведенной на рис. 1.2, дополнительным сопротивлением R_б, предназначенным для регулирования тока в цепи R₀, отдельным входом для подключения рабочего эталона напряжения (нормального элемента Вестона) и переключателем П, при помощи которого можно подключать к делителю R₀ либо измеряемое, либо эталонное напряжение. Для настройки рабочего тока при подготовке потенциометра к работе нормальный элемент, как видно из схемы, подключается в фиксированную точку делителя. Эта специальная контрольная точка, выбранная таким образом, чтобы при протекании через R₀ рабочего тока напряжение в этой точке было в точности равным ЭДС нормального элемента Вестона. Поэтому, если при помощи переключателя П подключить нормальный элемент к делителю, то при токе равном рабочему нуль-индикатор должен показать ноль. Если же это не так, то ток следует отрегулировать при помощи R_б, добившись нулевых показаний индикатора. После того как рабочий ток установлен, потенциометр готов к работе. Более подробно о настройке потенциометра прочтите в приложении.

Чтобы не загромождать рис. 1.3 деталями не существенными для понимания принципа работы потенциометра элементы схемы изображены здесь упрощенно, а некоторые узлы, имеющиеся в реальном приборе, не показаны. Дополнительные сведения, в т.ч. о назначении органов управления и настройки потенциометра, содержатся в приложении.

Многоконтурные потенциометры

Из изложенного выше ясно, что настроенный потенциометр представляет собой не что иное, как регулируемый источник напряжения с высокой дискретностью его изменения. Так 6-декдый потенциометр перекрывает диапазон более 1 В с дискретностью 1 мкВ (см. приложение). Создание прецизионного источника с таким большим динамическим диапазоном является сложной технической задачей. Проще использовать два или три включенных последовательно источника, каждый из которых обладает меньшей относительной дискретностью изменения выходного напряжения. Так, если вернуться к схеме, приведенной на рис 1.1, то вместо одного источника U_обр с выходным напряжением, например, 0…1 В и дискретностью его установки 1 мкВ можно включить последовательно два источника: 0…1 В с дискретностью 1 мВ и 0…1 мВ с дискретностью 1 мкВ. Многоконтурный потенциометр построен именно по этому принципу и представляет собой два (или больше) одноконтурных потенциометров, смонтированных в одном корпусе и соединенных так, чтобы снимаемые с них напряжения суммировались на едином входе многоконтурного потенциометра.

Часть имеющихся в лаборатории потенциометров являются двухконтурными. При подготовке такого потенциометра к работе, необходимо установить два рабочих тока. Ток в “старшем” контуре настраивается с использованием нормального элемента, точно так же как у одноконтурного потенциометра. Образцовое напряжение для настройки рабочего тока во втором контуре поступает с делителя первого контура. Поэтому настройка многоконтурного потенциометра, должна производиться в строгом порядке – нельзя настраивать ток в “младшем” контуре, не настроив предварительно ток в “старшем” контуре. Что же касается собственно процесса измерений, то он ничем не отличается от описанного ранее.

Термопара

Термопара (термоэлектрический преобразователь) представляет собой очень простой, надежный и, в то же время, достаточно точный датчик температуры. Принцип действия термопары можно пояснить воспользовавшись моделью свободных электронов. Согласно этой модели, электроны проводимости рассматриваются как электронный газ, заполняющий кристаллическую решетку металла. Работа выхода и концентрация свободных электронов являются индивидуальными характеристиками вещества и у разных металлов различны. В результате, если два разнородных проводника соединить в одной точке, то часть электронов продиффундирует из одного проводника в другой, исходно электронейтральные проводники зарядятся, и на их свободных концах появится разность потенциалов – контактная ЭДС. Величина контактной ЭДС зависит от температуры – Е=Е(Т). Поэтому простейшая конструкция состоящая из двух, соединенных в одной точке проводников может служить термометром, если для этой пары металлов зависимость Е=Е(Т) известна. В данном контексте контактная ЭДС называется термо-ЭДС, проводники, из которых изготовлена термопара, называются термоэлектродами, а точка их соединения – спаем термопары. 

Таким образом, чтобы измерить температуру какого-то объекта достаточно измерить термо-ЭДС термопары, спай которой находится в тепловом контакте с этим объектом, и затем рассчитать температуру, используя таблицу либо аналитическую зависимость Е(Т). Как измерить ЭДС термопары? Очевидно, что если подключить термоэлектроды непосредственно к регистрирующему прибору (потенциометру или микровольтметру с большим входным сопротивлением), мы получим еще два "термопарных спая" в точках контактов термоэлектродов с клеммами прибора. В результате регистрирующий прибор покажет суммарную ЭДС

E = E_AB(t_x) + E_AКл(t₀) + E_BКл(t₀) ,

где E_AB – термо-ЭДС рабочего спая; E_AКл, E_BКл – термо-ЭДС возникающие в местах контактов термоэлектродов с клеммами прибора; t_x – температура рабочего спая термопары; t₀ – температура клемм прибора.

Так как при равенстве температур всех спаев суммарная ЭДС термопары должна равняться нулю это выражение можно преобразовать к виду:

E =E_AB(t_x) – E_AB(t₀) .

Отсюда видно, что термопарой измеряется разность t_x – t₀. Поэтому значение t₀ нужно знать и при проведении измерений поддерживать постоянным, причем тем же самым, что и при градуировке термопары, когда определялась зависимость Е(Т). Каких-либо физических ограничений на выбор величины t₀ не существует, но общепринято термостатировать свободные концы термоэлектродов при t₀ = 0° С. В таблицах номинальных статических характеристик термопар всегда приводят значения Е(t) соответствующее температуре t₀ = 0° С.

Таким образом, если термоэлектроды подключить непосредственно к клеммам прибора, температуру клемм придется поддерживать равной 0° С, что технически сложно. Поэтому применяют специальные способы подключения термопар.

Основной способ подключения термопары показан на рис. 1.4. Здесь термоэлектроды “надставлены” медными проводами, которые и присоединены к клеммам прибора. Так как клеммы потенциометров и чувствительных вольтметров изготавливают из меди или из сплавов, имеющих близкую к нулю контактную ЭДС в паре с медью, “паразитных” контактных ЭДС здесь не возникает, какую бы температуру не имели клеммы. Соединения медных проводов с термоэлектродами (так называемые “холодные спаи” термопары) помещают в сосуд с плавящимся льдом – термостатируют при температуре 0° С.

 Другой способ подключения термопары показан на рис. 1.5. Здесь изображена так называемая дифференциальная термопара, представляющая собой, как видно из рис. 1.5, две “обычные” термопары, включенные встречно. Контактные ЭДС на клеммах прибора здесь взаимно компенсируются, т.к. они одинаковы по величине и противоположны по знаку. ЭДС дифференциальной термопары пропорциональна разности температур ее спаев. Поэтому дифференциальную термопару используют обычно не для абсолютного измерения температуры, а для измерения разности температур (различных объектов или в разных точках одного объекта). Однако ее можно использовать и для абсолютных измерений. В этом случае один из спаев (все равно какой) дифференциальной термопары используется, как рабочий, второй (“холодный спай”) – термостатируется при 0°С так же, как и у “обычной” термопары. 

Чувствительностью термопары называется величина К = dE/dt (E – ЭДС термопары, t – температура). При подборе материалов термоэлектродов стремятся к тому, чтобы чувствительность была максимальной и не зависела от температуры. Наилучшей линейностью характеристики среди термопар с термоэлектродами из неблагородных металлов обладает хромель-алюмелевая (ХА) термопара (К = 40 мкВ/К при 0°С, К = 43 мкВ/К при 500°С), наивысшей чувствительностью – хромель-копелевая (ХК) термопара (К = 63 мкВ/К при 0°С, К = 88 мкВ/К при 500°С). Как видно из приведенных численных значений, чувствительность термопары зависит от температуры. Однако если измерения производятся в сравнительно небольшом интервале температур, можно в первом приближении считать К = const. В этом случае температура может быть рассчитана по формуле (при термостатировании “холодных” спаев при t₀ = 0°С):

t_x = К^-1×Е , °С.

Значение К можно рассчитать по экспериментально измеренной ЭДС термопары Е^* при какой-либо известной температуре t^*.

 

Номинальная статическая характеристика термоэлектрического преобразователя хромель – алюмель (ХА)
t, °C	Е, мВ	t, °C	Е, мВ	t, °C	Е, мВ	t, °C	Е, мВ	t, °C	Е, мВ
0	0,000	50	2,022	100	4,095	150	6,137	200	8,137
10	0,397	60	2,436	110	4,508	160	6,539	210	8,537
20	0,798	70	2,850	120	4,919	170	6,939	220	8,938
30	1,203	80	3,266	130	5,327	180	7,338	230	9,341
40	1,611	90	3,681	140	5,733	190	7,737	240	9,745

 

Номинальная статическая характеристика термоэлектрического преобразователя хромель – копель (ХК)
t, °C	Е, мВ	t, °C	Е, мВ	t, °C	Е, мВ	t, °C	Е, мВ	t, °C	Е, мВ
0	0,000	50	3,306	100	6,860	150	10,621	200	15,363
10	0,639	60	3,998	110	7,597	160	11,396	210	16,174
20	1,289	70	4,700	120	8,342	170	12,176	220	16,990
30	1,951	80	5,411	130	9,094	180	12,964	230	17,812
40	2,623	90	6,131	140	9,854	190	13,758	240	18,639

 

 

Задания.

Измерение температуры термопарой.

Измерьте ЭДС термопары при температуре плавления олова (231,9 ºС). Определите, воспользовавшись таблицами номинальных статических характеристик термопреобразователей, тип термопары (у вас может быть либо ХА-термопара, либо ХК-термопара).

Схема измерения температуры плавления олова показана на рис. 1.6. Измерительная термопара 3, один спай которой помещен в тигель с оловом, а другой – в нуль-термостат, подключена к аналого-цифровому преобразователю (АЦП) 4, при помощи которого осуществляется периодическое (с заданным периодом) измерение ЭДС термопары. Результаты измерений отображаются в графическом виде на экране монитора персонального компьютера 5 и запоминаются в файле экспериментальных данных. Так как фазовые переходы первого рода протекают при постоянной температуре, на зависимости ЭДС от времени (термограмме) будет наблюдаться характерная “полка” при температуре плавления олова.

Эксперимент необходимо провести несколько раз в режимах нагрева (измерение ЭДС при температуре плавления) и охлаждения (измерение ЭДС при температуре кристаллизации).

Определив тип термопары, подключите ее к потенциометру и измерьте температуру кипящей воды и температуру собственного тела в нескольких точках (лабораторная работа комплектуется двумя совершенно одинаковыми термопарами, одна из которых используется в экспериментах с оловом, а вторая – для измерения температуры кипения воды и температуры тела).

В линейном приближении, как указано в разделе “Термопара”, вычислите чувствительность термопары по результатам измерения ее ЭДС при температурах кипения воды (К₀) и плавления олова (К₁) Воспользовавшись значением К₀, рассчитайте (по измеренному значению ЭДС в точке плавления олова) температуру плавления олова и, наоборот, воспользовавшись значением К₁, рассчитайте температуру кипения воды. Проанализируйте результаты.

Работа с автоматизированной системой измерения ЭДС термопары.

Включите регистратор и персональный компьютер.

Найдите на рабочем столе иконку с подписью "tx_ measure", и двойным нажатием левой клавиши мыши раскройте программу измерения зависимости температуры от времени.

Выставьте "Port com 1".

Установите периодичность отсчета, равной 1 сек: "period 1 сек".

Кнопкой "RUN" проведите запуск программы.

Введите имя для сохранения экспериментальных данных в файле.

Включите нагреватель, и запишите зависимость температуры от времени как при нагревании, так и при остывании образца.

Замечание. В зависимости от наполнения нагревателя исследуемым веществом, рекомендуемая мощность нагрева различна. При наполнении ~0,5 объема оптимальная мощность соответствует 3 делениям регулятора нагревателя.

По окончании эксперимента нажмите кнопку "STOP& Write" и сохраните файл под своим именем с расширением .dat.

 

 

Контрольные вопросы

Как увеличить диапазон измерений потенциометром в два раза?

 

 

Приложение.

Органы управления потенциометра и некоторые рекомендации по работе с потенциометром.

Делитель напряжения. Делитель напряжения R₀, являющийся самым важным элементом потенциометра, показан на рис. 1.3 как простое переменное сопротивление. Очевидно, однако, что для точной компенсации измеряемого напряжения, а затем точного отсчета результата, делитель должен быть составным (т.е. состоять из нескольких последовательно включенных переменных сопротивлений разной величины, по принципу "грубо" → "средне" →"точно"→ ...) и дискретным (для точного отсчета). Схема делителя приведена на рис. 1.7. Здесь каждое из переменных сопро

тивлений представляет собой цепочку из десяти одинаковых точно подобранных постоянных сопротивлений, которые коммутируются одиннадцатипозиционным переключателем. Сопротивления, выделенные на схеме пунктиром, коммутируются сдвоенным переключателем с тем, чтобы их значения изменялись синхронно – уменьшение величины верхнего (по схеме) сопротивления сопровождается точно таким же увеличением нижнего. Таким образом, при любом положении переключателей общее сопротивление цепи (между точками А и В) остается неизменным. Если рабочий ток потенциометра равен 1 мкА, то при указанных на схеме значениях сопротивлений изменение на ступень позиции левого (по схеме) переключателя приведет к изменению напряжения между точками В и С на 1 мкВ, следующего переключателя – на 10 мкВ и т.д.. Рукоятки переключателей смонтированы на лицевой панели потенциометра в виде единой "линейки" и расположены по мере убывания величин ступеней слева направо. Поэтому, номера позиций переключателей (0,1,2,3….) представляют собой цифры в соответствующих десятичных разрядах общего числа и значение скомпенсированного напряжения (результат измерения) просто прочитывается слева направо по номерам этих позиций, индицируемых в “окнах” рядом с каждым переключателем.

Балластное сопротивление R_б (рис. 1.3) для настройки рабочего тока состоит из 3-х или 4-х (в зависимости от типа потенциометра) переменных сопротивлений разного номинала (“грубо” ® “средне” ® “точно”).

Коррекция точки подключения нормального элемента. Погрешность измерения ЭДС или напряжения потенциометром целиком и полностью определяется точностью подбора сопротивлений делителя напряжения (см. выше) и точностью установки рабочего тока. Класс потенциометра – это предельная погрешность, которая может быть достигнута при измерениях этим прибором. Очевидно, что погрешность установки рабочего тока не должна превосходить величины класса прибора (подгонка сопротивлений делителя не в компетенции экспериментатора). Так, для потенциометра класса 0,001 ток через делитель должен быть установлен с погрешностью не хуже 10^-3%. Ясно, что для обеспечения такой точности никакой амперметр не годится и калибровка рабочего тока осуществляется методом сличения (как описано выше) с использованием эталонов напряжения – устройств, значение ЭДС которых известно с высокой точностью. В качестве рабочих эталонов напряжения используются гальванические элементы специальной конструкции – нормальные элементы Вестона. Каждому элементу Вестона после его аттестации в метрологическом институте методом сличения с первичным (в конечном счете) эталоном напряжения присваивается индивидуальное значение ЭДС, после чего он и становится эталоном определенного класса.

ЭДС нормального элемента Вестона хотя и слабо, но зависит от температуры (в диапазоне рабочих температур от 1,018 В до 1,019 В). В соответствии с этим в потенциометрах предусмотрена возможность изменения точки подключения нормального элемента к делителю напряжения. На панели потенциометра имеется рукоятка, рядом с которой выгравировано число 1,018 – это начальные цифры ЭДС нормального элемента Вестона. Для выполнения температурной коррекции рукоятку необходимо повернуть так, чтобы дополнить число 1.018 до значения ЭДС нормального элемента при текущей температуре. ЭДС нормального элемента при текущей температуре рассчитывают, руководствуясь его паспортными данными. При работе с потенциометрами класса ~ 0,01 ЭДС нормального элемента, которым комплектуется данная работа, можно рассчитывать по формуле:

e = 1,01864 – [40,6×(t – 20) + 0,95×(t – 20)² – 0,01×(t – 20)³]×10^-6

e – в Вольтах, t – в °С.

В потенциометрах класса 0,05 и ниже температурная коррекция не требуется.

Кнопки “Измерение” и переключатель чувствительности.   Кнопки “Измерение грубо” и “Измерение точно” предназначены для замыкания измерительной цепи и изменения чувствительности нуль-индикатора. Когда они отжаты, переключатель П подключен к клеммам нуль-индикатора не непосредственно, как показано на рис. 1.3, а через очень большое, порядка нескольких Мом, сопротивление. Соответственно, источник измеряемого напряжения E_x подключен к делителю R₀ через это сопротивление, а чувствительность нуль-индикатора сильно загрублена. При нажимании кнопки “Измерение грубо” указанное сопротивление шунтируется сопротивлением ~ 500 кОм, при нажимании кнопки “Измерение точно” - закорачивается и таким образом ступенчато меняется чувствительности нуль-индикатора. Начиная процедуру измерения, когда вы еще не знаете ни величины измеряемого напряжения, ни его полярности, нажимайте кнопку “измерение грубо ” лишь на мгновение. Определив, в каком направлении и как быстро перемещается указатель нуль-индикатора, выполните предварительную компенсацию напряжений, а при необходимости измените полярность подключения E_x. Убедившись, что нуль-индикатор не перегружается, кнопку “Измерение грубо” можно зафиксировать в нажатом положении поворотом на 90° и произвести более точную компенсацию напряжения. Затем следует повторить эту же процедуру на чувствительном пределе.

У некоторых потенциометров (например, Р37) кнопка “измерение” с переключателем чувствительности не совмещена и предназначена только для замыкания измерительной цепи. У этих потенциометров есть отдельный многоступенчатый переключатель чувствительности. Устроен он так же как и описано выше, но имеет не одно, а несколько различных добавочных сопротивлений. Позиции переключателя оцифрованы в величинах этих добавочных сопротивлений.

Кнопка "успокоение" закорачивает вход нуль-индикатора и используется в случае его "зашкаливания". Нажимать кнопку "успокоение" следует при отпущенной кнопке “измерение”. После устранения причины перегрузки индикатора кнопку "успокоение" отпускают.

Внешние подключения.   Практически все потенциометры имеют два идентичных входа. Соответственно, переключатель рода работ П имеет три рабочих положения: НЭ – к делителю напряжения подключен нормальный элемент, Х₁ - к делителю напряжения подключен первый вход (клеммы “Х₁”), Х₂ - к делителю напряжения подключен второй вход (клеммы “Х₂”). Назначение остальных клемм ясно из рис.1. 3. Замечание. При подготовке потенциометра к работе нормальный элемент следует присоединять к клеммам прибора после того, как подключен источник питания U (не наоборот!), строго соблюдая полярность подключения. Ошибка может привести к выходу из строя нормального элемента. При демонтаже схемы первым отсоединяется нормальный элемент.