Топологический расчет транзистора

Техническое задание

 

Разработка конструкции, топологии и технологического процесса ИМС по заданной электрической схеме.

Схема электрическая принципиальная приведена на рис. 1.

Описание работы схемы.

Схема электрическая принципиальная приведена на рис. 1.

Данная схема обеспечивает обработку сигналов, поступающих на вход схемы, и выдачи сигнала на выход. Транзисторы VT1-VT4 обеспечивают усиление по току.

 

 

Таблица 1. Номинальные значения элементов

R1	6,8 кОм±5%	R6	6,8 кОм±5%	VT1…VT3= =BC817-25	VT4= =BC807-25	VD1…VD5= =LL4148
R2	6,8 кОм±5%	R7	120 Ом±5%
R3	6,8 кОм±5%	R8	120 Ом±5%	Uкб=50 В	Uкб=50 В	Uкб=40 В
R4	2 кОм±5%	R9	120 Ом±5%	P=1 Вт	P=1 Вт	P=1 Вт
R5	6,8 кОм±5%	C1	270 пФ±20%	I=20 мА	I=25 мА	I=25 мА

 

Таблица 2. Назначение выводов

Обозначение	1	2	3	4	5	6	7
Назначение	RX_BC	GND	-12_IN	TX_X	TX	----	RAS_LAP
Обозначение	8	9	10	11	12	13	14
Назначение	+5V	RTS_BC	RX_X	RX	CTS_BC	GTO_BC	BC

 

Контр. параметры
I5=15 мА	U5=4±0,5 B
I13=10 мА	U13=15±0,5 B

Рис.1 Схема электрическая принципиальная

 

Расчет режимов изготовления эпитаксиально-планарного транзистора

Расчет концентраций примеси в отдельных областях транзистора

Расчет концентраций примеси в отдельных областях транзистора с учетом заданного пробивного напряжения.

 

Определяется из соотношения:

 

 

- напряжение пробоя перехода.

 В/см – критическое значение напряженности поля для кремния.

 Кл – заряд электрона.

 - относительная диэлектрическая проницаемость (для кремния 12).

Ф/см – абсолютная диэлектрическая проницаемость.

N – концентрация примеси на слаболегированной стороне перехода, которую надо отнести к наиболее опасному сечению, т.е. к поверхности.

Усредненная , если , а .

а) Концентрация примеси на поверхности подложки:

 

	Uк-п	Uк-б	Uб-э
VT1…VT3	60	50	5

 

, при Uпр к-п = 60 В

б) Поверхностная концентрация примеси в коллекторе:

, при Uпр к-б = 50 В.

в) Поверхностная концентрация примеси в базе:

, при Uпр б-э = 5 В.

Окончательно:

 

VT1…VT3

 

Для дальнейших расчетов выберем транзистор VT5 и примем его за базовый элемент нашей ИМС.

Расчет режимов диффузии базовой области.

При двухстадийной диффузии распределение примеси подсчитывается по закону Гаусса:

 

,

 

где N – концентрация примеси, .

Q – поверхностная концентрация примеси, .

 - диффузионная длина.

Учитывая, что коллектор легирован равномерно и зная концентрацию примеси на поверхности базы и под переходом Б-К (на глубине ), можно записать:

 

1) при Х = 0:  

(1)

2) при : (2)

,

 

где  – коэффициент диффузии на этапе разгонки базы .

 – время процесса разгонки базы.

 – доза легирования базы .

 

Из (1) и (2) получим: ;

 

Задаемся температурой разгонки базы:

Рис. 2. Температурная зависимость коэффициента диффузии:  и  - исходная и поверхностная концентрация примеси,

 

Из графика  находим , а .

Из (1)

Для этапа загонки примеси в базу можно записать:

, тогда

Примем температуру загонки базы  и из графика .  мин.

Окончательно: , , , , ,  мин,  мин.

Расчет режимов диффузии эмиттерной области.

Определим концентрацию примеси на уровне перехода Э-Б .

;

; где ; .

 

Полагая для высоколегированного эмиттера, что , а , то ,т.к. .

Для определения  воспользуемся требованием высокой проводимости эмиттера, которая должна иметь удельное поверхностное сопротивление  Ом. Примем . Тогда .

 

Рис. 3. Зависимость удельного сопротивления Si от концентрации примеси при температуре

 

Из графика  приближенно определим концентрацию примеси в эмиттере  

Рис. 4. Зависимость подвижности электронов от концентрации доноров в кремнии

 

Из графика .

Тогда  

Поделим  на , .

 

Рис. 5. Графики для определения параметра Dt в эмиттерной области (этап разгонки)

Из графика  получим  

 

Концентрация примеси доноров в эмиттере . Пусть ,  

Из графиков ,  

Отсюда  Доза легирования в процессе загонки определяется по формуле  Отсюда для процесса загонки примеси в эмиттер (5)

Полагая (6).

 

При  по графику , . Из (6)

Окончательно: ; ; ;

; .

 

Расчет поверхностного сопротивления областей транзисторов

Для контроля и проектирования диффузионных резисторов необходимо знать величины поверхностных сопротивлений областей транзистора, которые определяются по формуле: .

1) Определим поверхностное сопротивление коллектора:  по графику , при  

Для равномерно легированного кремния .

2) Определим поверхностное сопротивление базовой области:  где  - средняя концентрация введенной примеси;  при равномерно легированном коллекторе ,  – подвижность дырок в области базы,  – суммарная концентрация примеси на глубине .

 

Рис. 6. Зависимость подвижности электронов от концентрации доноров в кремнии при

Рис. 7. Зависимость подвижности дырок от концентрации акцепторов в кремнии при

 

Из графика , тогда ,

3) Определим поверхностное сопротивление эмиттерной области:

;

Для диффузионных областей, где распределение примеси неравномерно по глубине, разность концентраций должна иметь смысл средней концентрации, нескомпенсированной примеси , найденной в пределах . , где  – полная концентрация веденной примеси.  

 – средняя концентрация р - примеси до .

Находим  также как и , только берем , ,  и .

 

 Получим, что

 

.

 

По графику  при , тогда .

 

Окончательно: ;

 

Топологический расчет транзистора

 

Цель топологического расчета – получение в плане минимально возможных размеров областей транзистора, которые зависят от мощности рассчитываемой транзистором и следующими топологическими ограничениями.

а) Минимальный размер элемента топологического рисунка аmin обусловленный разрешающей способностью процесса фотографии (4мкм).

б) Максимальное отклонение размера элемента рисунка ±∆1 = 0,5 мкм обусловлены погрешностями размеров элементов рисунков фотошаблона и погрешностями размеров на операциях экспонирования и травления.

в) Погрешностями смещения ±∆2 = ±2 мкм.

г) Боковая диффузия примеси под маскирующий окисел.

При высоких уровнях тока резко проявляется эффект оттеснения эмиттерного тока. Поэтому токонесущая способность транзистора определяется не площадью эмиттера, а периметром. Отсюда при проектировании эмиттера необходимо обеспечить максимальное отношение периметра к площади.

Рассчет эмиттерной области

Размер окна под эмиттерный контакт lЭКмин =аmin = 4мкм.

Примем lЭК = 10мкм

Размер проводника над эммитером:

 

Рис.8

 

lЭП ³ lЭК + 2 ∆2+2 ∆1 = 15 мкм.

 

При дальнейшем расчете необходимо учесть следующие требования:

а) Расчет вести на наиболее неблагодарное сочетание погрешностей;

б) Отсутствие перекрытия перехода кромкой проводника (уменьшение паразитной емкости);

в) Полное заполнение металлом окна под контакт;

г) Расстояние между боковыми переходами смежных областей равно диффузионной длине не основных носителей.

 

Рис.9

Учитывая условие б) имеем:

lЭ = lЭП +2∙∆l + 2 ∙∆2=15 + 1 + 4 = 20 мкм

Размер окна под диффузию эммитерной области:

lОЭ = lЭ – 2 ∙ Хпер(Э-Б)= 20 – 4 = 16 мкм.

Периметр эмиттерной области можно определить по формуле:

П = 6 ∙ JЭ1 = 2 ∙ l Э1 + 2 ∙ l Э2 (в мкм) (*)

Jэ – максимальный ток эмиттерной области, мА.

l Э1, l Э2 – длина и ширина эмиттерной области, мкм.

l Э1min =amin=2Xпер Э-Б=4+4=8 мкм

Примем l Э1 = 25 мкм;

Из формулы (*):  мкм; при JЭ =20 мА.

Окончательно: l ЭП =15 мкм; lЭК = 10 мкм;

lОЭ = 16 мкм; lЭ=20 мкм;

 

Расчет размеров базовой области

Топологический расчет базовой области сводится к определению расстояния между переходами в месте расположения базового контакта dБ1

и расстояния dБ2 на участках, где нет контакта.

Размер окна под базовый контакт lБК≥ 2аmin.

Размер базового проводника

lБПмин = lБК + 2∙∆1 + 2∙∆2=8 +1 + 4 = 13 мкм.

Примем lБП=17,5

Учитывая требования б), размер между переходами Э-Б и Б-К, где есть базовый контакт:

dБ1= lБП+2∙∆1+2∙∆2+аmin= 17,5 + 1 + 4 + 4 = 26,5 мкм.

Рис.10

 

Размер между переходами Э-Б и Б-К со стороны, где нет базового контакта

 

Рис.11

 

При соблюдении требования г) {lПБ = 4 мкм.}

dБ2 = lПБ + ∆1 + ∆2 = 6.5 мкм. Примем dБ2 = 7 мкм.

Определим большую сторону базовой области:

lБ1 = lЭ + dБ1 + dБ2 = 25 + 26,5 + 7 = 58,5 мкм.

Определим размер меньшей стороны базовой области:

lБ2 = lЭ + 2 ∙ dб2= 25 + 14 = 39 мкм.

Размеры окна под диффузию базы:

lБО1 = lБ1 – 2∙Хпер.(Б-К) = 52,5 мкм.

lБО2 = lБ2 – 2∙Хпер.(Б-К) = 33 мкм.

Окончательно: lБК = 8 мкм; lБ2= 39 мкм. lБО1= 52,5 мкм.

lБП= 17,5 мкм. lБ1= 58,5 мкм. lБО2= 33 мкм.

 

Расчет размеров коллекторной области

Размер окна под коллекторный контакт примем:

lon+ = lКК = 2аmin = 8 мкм.

Тогда размер коллекторного проводника:

lКП = lКК + 2 ∙ ∆1 + 2 ∙ ∆2 = 13 мкм.

а размер между переходами К-П и Б-К в стороне контакта:

dК1 = lКП + 2 ∙ ∆1 + 2 ∙ ∆2 + аmin = 22 мкм.

Размер между переходами К-П и К-Б в стороне, где нет контакта, но есть n+-область:

ln+ = lоn+ +2 ∙ Хпер.(Б-Э)= 8 + 4 = 12 мкм.

dK2 = ln+ + 2 ∙ ∆1 + 2 ∙ ∆2= 12+ 1 + 4 = 17 мкм.

 

Рис.12

 

Размер большой стороны коллекторной области:

lK1 = lБ1 + dК2 + dК1=58,5 + 39 = 97,5 мкм.

lК2 = lБ2 + 2∙dК2= 67+ 39 = 106 мкм.

Размер окна под разделительную диффузию примем lор = аmin = 4 мкм.

Тогда размер между коллекторными областями в плане (ширина изолирующего канала):

B = lOP + 2∙Хпер(К-П)=4 + 2 ∙ 2 = 8 мкм.

Окончательно: lКК = 8 мкм lК2 = 97,5 мкм ln+ = 12 мкм lOP = 4 мкм

lКП= 13 мкм lК1= 106 мкм в = 8 мкм