Вопрос№38.Кризис сопротивления плохо обтекаемых тел

Рассмотрим особенность сопротивления плохо обтекаемых тел. На рис. 7.9 дана зависимость коэффициента сопротивления от числа Ре для цилиндра. Из графика следует, что при Ре = = 3. .. 5-10 коэффициент сопротивления резко уменьшается. Это явление получило название кризиса сопротивления плохо обтекаемого тела и объясняется следующим образом. Распределение давления по цилиндру при отрывном обтекании, конечно, отличается от расчетного распределения при потенциальном обтекании. При докритическом числе Ре минимум давления наблюдается в точке при 0 70°.  [c.185]

Таким образом, кризис сопротивления плохо обтекаемых тел —это резкое снижение их сопротивления, обусловленное сменой форм течения в пограничном слое и кризисным смещением сечения отрыва потока вниз по течению. Кризис сопротивления может наблюдаться не только при внешнем обтекании тел, но и при движении жидкости внутри различных диффузорных каналов. В этом случае также при некотором значении числа Рейнольдса происходит переход к турбулентному режиму течения в пограничном слое, следствием чего является кризисное перемещение сечения отрыва по потоку.  [c.189]

Необходимо отметить, что кризис сопротивления плохо обтекаемых тел наблюдается только в случае гладких поверхностей, когда положение точек отрыва не фиксировано и зависит от режима течения в пограничном слое.  [c.190]

Были рассмотрены особенности изменения силы сопротивления округлых плохо обтекаемых тел, для которых точка отрыва заранее не фиксирована, а определяется режимом обтекания. Плохо обтекаемое тело может иметь острые выступающие углы (например, пластина, поставленная поперек потока), тогда положение точек отрыва определено и не зависит от числа Re (в данном случае это кромки пластины). Для таких тел сопротивление слабо зависит или вообще не зависит от числа Re и кризиса сопротивления, естественно, не наблюдается. В частности, для пластины, поставленной поперек потока, коэффициент сопротивления в диапазоне чисел Re от 4-10 до 1 10 не изменяется и равен 1,1.  [c.186]

Если проанализировать кривые (см., например, рис. 152) зависимости коэффициента сопротивления Сх плохо обтекаемого тела (шара, кругового цилиндра, не слишком вытянутого эллипсоида) от рейнольдсова числа, то можно заметить, что в области сравнительно больших этих чисел (порядка 2,4 -10 ) наблюдается резкое уменьшение коэффициента сопротивления. Такое явление получило наименование кризиса сопротивления.  [c.539]

Переходные явления в пограничном слое. Кризис сопротивления тел плохо обтекаемой формы  [c.528]

КРИЗИС СОПРОТИВЛЕНИЯ ТЕЛ ПЛОХО ОБТЕКАЕМОЙ ФОРМЫ 681  [c.681]

Кризис сопротивления тел плохо обтекаемой формы и некоторые его следствия  [c.681]

Для шара или цилиндра при его поперечном обтекании угол атакн вообще выпадает из числа определяющих параметров. Следовательно, = /(Re). График этой завн-снмостп приведен иа рис. 6.15 и подробно рассмотрен в гл. 6 при анализе кризиса сопротивления плохо обтекаемых тел.  [c.202]

Затягивание точки отрыва турбулентного слоя существенно влияет на величину полного сопротивления плохо обтекаемых тел, таких, как шар или поперечно обтекаемый цилиндр. На рис. XIII.7 показана кривая коэффициента сопротивления шара в зависимости от числа Re набегающего потока. Видно, что при некотором значении Re, называемом в дальнейшем критическим числом Рейнольдса (Re p), происходит резкое падение коэффициента сопротивления. Это явление называется кризисом обтекания плохо обтекаемых тел. Сущность кризиса обтекания состоит в следующем.  [c.339]

Кризис обтекания можно вызвать искусственно и при докри-тических числах Re, если искусственно турбулизировать пограничный слой. Таким образом, для уменьшения сопротивления плохо обтекаемых тел надо уменьшать величину ламинарного участка с тем, чтобы отрывался турбулентный слой.  [c.340]

Примером плохо обтекаемого тела может служить шар или поперечно обтекаемый цилиндр. При малых дозвуковых скоростях коэффициенты сопротивления шара и цилиндра зависят от числа Рейнольдса (рис. 1-27, а). При больших числах Re кривые Сх= (Яе) имеют два характерных участка область локальной автомодельности в интервале значений Re 1,0-н2,0-10 и область кризиса сопротивления. Число Рейнольдса, при котором наступает кризис, называется критическим (Рек). 3 1ачение R k зависит от степени турбулентности набегающего потока (рис. 1-27,6).  [c.73]

Было проведено также большое число экспериментальных исследований, имевших целью либо накопление данных о гидравлическом сопро тивлении Каналов различной формы (см. монографии И. Е. Идельчика, 1954 А. Д. Альтшуля, 1962, и др.), либо изучение структуры пограничного слоя в каналах с положительным и отрицательным градиентом давления (Н. М. Марков, 1955, и др.), либо, наконец, изучение влияния начальной неравномерности (О. Н. Овчинников, 1955 И. Е. Идельчик, 1954) и начальной турбулентности потока (В. К. Мигай, 1966 И. Т. Швец, Е. П. Дыбан и др., 1960) на характеристики течения в каналах и трубах. Одно из первых исследований структуры потока в плоском диффузоре было проведено А, Н. Ведерниковым еще в 1926 г. А. И. Лашков (1962) на основе экспериментального исследования серии конических диффузоров установил, что при больших углах раскрытия возможна реализация режима течения, характеризуемого кризисом сопротивления, подобно тому как это имеет место для плохо обтекаемых тел. Аналогичный результат ранее был получен И, Е. Идельчиком при исследовании течений в коленах (1953).  [c.798]

Если проанализировать кривые (см., например, рис. 157) зависимости коэффициента сопротивления с ,. плохо обтекаемого тела (шара, кругового цилиндра, не слишком вытянутого эллипсоида) от рейнольдсова числа, то мол<но заметить, что в области сравнительно больших этих чисел (порядка 2,4 10 ) наблюдается резкое уменьшение коэффициента сопротивления. Такое явление получило наименование кризиса сопротивления . Было замечено, что соответствующее критическое число Рейнольдса Некр сильно зависит от турбулентных характеристик набегающего потока, от шероховатости поверхности тела, числа Маха в случае большой скорости потока и от многих других причин. Эти параметры, как мы уже знаем, играют определяющую роль в развитии переходных явлений в пограничном слое. Опыты главным образом над шарами и круглыми цилиндрами полностью подтвердили это предположение.  [c.681]