Влияние температуры на ВАХ МЖ.

 

МЖ в КЯ нагревалась до следующих температур : 294К, 305К, 315К.

Напряжение питания U_m=5В.

Получены следующие результаты:

1. Угол наклона кривой не меняется .

2. Меняется, но незначительно, форма петли (рис. IV.1.11).

Были построены следующие зависимости:

U⁰(T) при U^* = const (рис. IV.1.12)

I⁰(T) при U^* = const (рис. IV.1.13)

s(T) при U^* = const (рис. IV.1.14).

Данные занесены в таблицу 2.

Влияние температуры на ВАХ МЖ оказалось сложным, не трактуемым однозначно. Можно говорить лишь о качественных изменениях:

 U⁰ с ростом температуры увеличивается незначительно.

 I⁰ с ростом температуры увеличивается незначительно.

s с ростом температуры монотонно возрастает.

 

Таблица 2. Зависимость ВАХ от температуры.

Т, К	294			305			315
t, с	45	14	2,5	45	14	2,5	45	14	2,5
U*, В/с	0,44	1,42	8	0,44	1,42	8	0,44	1,42	8
U0, В	0,025	0,02	0,19	0,075	0,07	0,02	0,044	0,036	0,21
I0 ´ 10-7, А	2	0,83	1,18	4,01	1,0	2,0	2,62	2,06	2,5
s ´10-10	5,2	5,39	0,1	6,95	6,85	1,3	7,74	7,44	1,54

 

IV.3. Исследование разряда и саморазряда КЯ с МЖ.

 

Аккумуляция электрического заряда

 

К электродам КЯ сносятся магнитные частицы следующими механизмами переноса: кулоновскими силами напрямую и кулоновскими силами опосредованно через внутреннее трение. В этом заключается смысл электрофореза. Благодаря очень малой подвижности магнитных частиц, они должны задерживаться у электродов некоторое время и удерживать электрический заряды, так или иначе связанные с магнитными частицами. Другие заряды, не связанные с массивными частицами ( комплексами), довольно скоро релаксируют. Более того, скопление магнитных и других частиц у электродов могут привести к гистерезисным эффектам: магнитному, электрическому, кинетическому. Следствием этого остаточного после действенного явления становится накопление между электродами некоторой разности потенциалов. Эта разность потенциалов была обнаружена экспериментально на установке.

Рис. IV. 3. 1

      

Восходящую ветвь кривой разряда (рис. IV.3.6) следует отнести на счет времени срабатывания прибора и ГП. Поэтому можно считать ток разряда может быть аппроксимирован по закону , где характерные для МЖ.

Граничные условия не противоречат экспериментальному виду кривой разряда: при t=0 I= I₀ , при t= ¥ I=0, что соответствует поведению экспериментального хода кривой I_c c учетом последующей экстраполяции этого хода к t=0.

Прологарифмируем

,

I₀ , a могут быть определены или методом наименьших квадратов с оценкой погрешности аппроксимации, или по графику  сглаженному к прямой.

Очевидно, что

 

0,43 - модуль перехода от натуральных логарифмов к десятичным;

2,3 - модуль перехода от десятичных логарифмов к натуральным.