Принужденный ток в индуктивности в первый момент после коммутации
Переходные процессы в RL-цепи постоянного тока.
ДО ПОСЛЕ 1.1 Независимые начальные условия (ННУ) – токи в индуктивностях и напряжения на конденсаторах определяются для электрической цепи до коммутации. 1.2 Дифференциальное уравнение. UL +UR3 =E, где iE=iL , UL=LdiL/dt, UR=iR*R;
1.3 Частное решение iLПР ЛН ОДУ определяется, когда переходные процессы завершатся и в цепи будет протекать постоянный ток Ток после коммутации
1.4 Общее решение iLСВ Общее решение находим, приравнивая дифференциальное уравнение нулю iL*R3+ LdiL/dt =0, ищется в виде Решение ищется в виде iLСВ=Аеpt, где: А – постоянная интегрирования, р– корень характеристического уравнения, t – время. Корень этого уравнения 1.6 Постоянная интегрирования определяется из начальных условий при t=0. Тогда iLСВ(0+)=Аеp0. По первому закону коммутации iL(0-)=iL(0+)=iLПР(0+)+iLСВ(0+) и тогда А=iLСВ(0+)= iL(0-)-iLПР(0+)= 0-200 = -200 А. 1.6.1 Общее решение ЛО ОДУ получим после подстановки iLСВ= -200е -500t A. 1.6.2 Решение iL ЛН ОДУ, состоящее из частного iLПР и общего iLСВ решений, получим в виде iL=iLПР+iLСВ= 200-200е -500t A. 1.7 Напряжение на индуктивности получим путем дифференцирования уравнения для тока в индуктивности uL= L*diL/dt=A*p*L *еp* t = -200*(-500)*0.002*е-000t= 200е-500t В. 1.8 Диаграммы напряжения и тока τ=0…1/|p|= 0.002 c .
Рисунок 1 – Переходные процессы катушки индуктивности Переходные процессы в RL-цепи переменного тока 2.1 Схемы цепей переменного и постоянного токов отличаются обозначением ЭДС. 1) Частота f=1/T=1/τ=|p|=500 Гц, ω=2πf= 3142 рад/с. 2) Начальная фаза ЭДС по ψE=100*NВАР=2300. 3) Уравнение ЭДС по e=√2Esin(2πft+ψE)= 283sin(3142t+2300) В. 4) Комплексное сопротивление катушки xL= ωLj=3142 *0.002*j = j6.28Ом
Независимые начальные условия (ННУ) Комплексная амплитуда EM=-182-j217 = 283ej230 B. Ток через индуктивность IML0-= (EM/zL0) = 0 A. Мгновенное значение тока iL0-(t)=IML0-sin(ωt+ψI0-)= 0 A. Ток в индуктивности в последний момент перед коммутацией iL(0-)= 0 A. 2.3 Дифференциальное уравнение. Такое же, как для R-L цепи постоянного тока.
Решение iL полученного линейного неоднородного обыкновенного дифференциального уравнения представляется суммой частного решения iLПР и общего решения iLСВ линейного однородного ОДУ, т.е iL=iLПР+iLСВ
2.4 Частное решение iLПР определяется, когда переходные процессы завершатся. Комплексное сопротивление цепи после коммутации Z= xL+R3= 1+j6.28 Ом.
Принужденный ток в катушке после коммутации
Мгновенное значение тока в индуктивности iMLПР=IMLПРsin(ωt+ψIПР)= 44sin(3142*t+1490) A.
Принужденный ток в индуктивности в первый момент после коммутации iLПР(0+)= 44sin(+1490)=22.8 A. 2.5 Общее решение iLСВ точно такое же как и при постоянном токеR-L цепи, поскольку свободная составляющая не зависит от источника энергии.
Решение так же ищется в виде iLСВ=Аеpt, где: А – постоянная интегрирования, р– корень характеристического уравнения, t – время. 2.6 Характеристическое уравнение точно такое же как характеристическое уравнение R-L цепи постоянного тока Корень этого уравнения Р=-R3/L=-1/0.002=-500 с-1. 2.7 Постоянная интегрирования определяется из начальных условий при t=0. Тогда iLСВ(0+)=Аеp0 По первому закону коммутации iL(0-)=iL(0+)=iLПР(0+)+iLСВ(0+) и тогда А=iLСВ(0+)= iL(0-)-iLПР(0+)= 0-22.8 = -22.8 А. 2.8 Общее решение получим из формулы iLСВ(0+)=Аеp0 iLСВ= Аеp0 = -22.8е-t500A. 2.9 Решение iL состоящее из частного iLПРи общего iLСВ решений, имеем в виде iL=iLПР+iLСВ= 4.4sin(3142*t+1490) -22.8е-t500A. Диаграммы токов τ=0…1/|p|=0.002c. (График построен по радианам 1490=1490*3.14/180 рад.)
Рисунок 2 – Переходные процессы в катушке индуктивности 3 Переходные процессы в RС-цепи постоянного тока .
3.2 Дифференциальное уравнение. UR3+ UC =E, гдеUR=iR*R; UC=UR1 +UR2;
UR3+ UR1 +UR2 =E => (ic+iR)*R3+ UC =E => => (ic+UC/(R1+R2)*R3+ UC =E => (CduC/dt +UC/(R1+R2)*R3+ UC =E 3.3 Частное решение uCПР определяется, когда переходные процессы завершатся, uCПР= =160 В. 3.4 Общее решение uCСВ СВ ищется из дифференциального уравнения, равного нулю (CduC/dt +UC/(R1+R2)*R3+ UC =0, ищется в виде uCСВ=Аеpt, 3.5 Характеристическое уравнение записывается из дифференциального путем замены duCСВ/dt=>p и uCСВ=>1, Получим: Корень этого уравнения 3.6 Постоянная интегрирования определяется из начальных условий при t=0. Тогда uCСВ(0+)=Аеp0. По второму закону коммутации uC(0-)=uC(0+)=uCПР(0+)-uCСВ(0+) и тогда А=uCСВ(0+)=uC(0-)-uCПР(0+)= 0-160 = -160 В. 3.7 Общее решение ищется в виде uCСВ(0+)=Аеp0. uCСВ= Аеp0 = -160 е-62500t В. 3.8 Решение uC ЛН ОДУ состоящее из частного uCПР и общего uCСВ решений, имеем в виде uC=uCПР+uCСВ= 160 -160 е-62500t В. 3.9 Ток в конденсаторе iC получим путем дифференцирования уравнения для напряжения на конденсаторе iC=С*duC/dt= A*C*p*еpt= -160*0.00002*(-62500)* е-62500t = 200е-62500tA. 3.10 Диаграммы напряжения и тока в диапазоне t=0…4τ, где постоянная времени τ=1/|p|=0.000016 c
Рисунок 3 – Переходные процессы в конденсаторе
4 Переходные процессы в RС-цепи переменного тока 4.1 Исходные данные. Схемы цепей переменного и постоянного токов отличаются обозначением ЭДС, Частота f=1/T=1/τ=|p|=62500 Гц, ω=2πf= 392699 рад/с. Начальная фаза ЭДС по ψE=100*NВАР=2300. Уравнение ЭДС по e=√2Esin(2πft+ψE)=283sin(392699t + 2300) В 4.2 Независимые начальные условия (ННУ) – напряжение на конденсаторе определя-ется в результате расчета ЭЦ переменного тока до коммутации. Параметры элементов для расчета символическим методом:
Комплексная амплитуда EM=-182-j217= 283ej230 B. Сопротивление конденсатора Х С=1/jωС=1/(j*392699*0.00002)= -j0.13 Ом. Сопротивление цепи Z0-= ∞Ом. Ток через источник ЭДС IME0-=EM/Z0-=0A. Напряжение на конденсаторе Uc =0 В. 4.2.1 Мгновенное значение напряжения на конденсаторе uC(0-)= 0 B. 4.3 Дифференциальное уравнение. Для ЭЦ после коммутации такое же как и в R-С цепи постоянно тока с источником ЭДС синусоидального тока. Решение uC ищется в виде uC=uCПР+uCСВ.
4.4 Частное решение uCПР определяется, когда переходные процессы завершатся. Комплексное сопротивление цепи Комплексная амплитуда тока через источник ЭДС IMEПР=EM/(ZRC)= (-182-j217)/(1-j0.13) = -151-j235 =279e-j123 A. Комплексная амплитуда принужденного напряжения на конденсаторе
Популярное: Почему двоичная система счисления так распространена?: Каждая цифра должна быть как-то представлена на физическом носителе... Генезис конфликтологии как науки в древней Греции: Для уяснения предыстории конфликтологии существенное значение имеет обращение к античной... ©2015-2024 megaobuchalka.ru Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. (243)
|
Почему 1285321 студент выбрали МегаОбучалку... Система поиска информации Мобильная версия сайта Удобная навигация Нет шокирующей рекламы |