Экспериментальное исследование оптимальных условий предыонизации
Первый эксперимент, показавший нам важность правильного выбора условий предыонизации [9], проводился на ХеС1-лазере с апертурой d х Ъ = 7.8 х 4.4 см. Для возбуждения основного объемного разряда и вспомогательного СР использовались две отдельные С-С-схемы питания, коммутируемые одновременно. При варьировании времени зарядки импульсного конденсатора, подсоединенного к электродам основного объемного разряда, было замечено, что при близких временных режимах ввода электрической энергии в разряд и неизменном импульсе УФ излучения СР энергия генерации значительно увеличивалась при уменьшении скорости роста разрядного напряжения. На рис.2 показаны рост приведенной напряженности электрического поля E ( f )/ N ( N - плотность частиц газа) на разрядном промежутке лазера и осциллограмма импульса /рг(г) УФ излучения предыонизатора. При условиях предыонизации, представленных на рис. 2,6, энергия генерации оказалась в 3 раза выше, чем в случае рис.2,а, характеризующегося большей скоростью нарастания E / N . В вышеописанном эксперименте положение импульса разрядного напряжения было фиксировано по отношению к импульсу предыонизации, и для лучшего понимания столь резкого увеличения энергии генерации был проведен второй эксперимент на XeCl-лазере с апертурой d х Ъ = 5 х 3 см. В этом лазере ввод энергии в основной разряд осуществлялся электрической схемой с LC-инвертором и двумя ступенями магнитного сжатия импульса накачки, подобной описанной в [10]. Энерговклад в СР проводился с помощью независимой схемы импульсного питания, позволявшей варьировать как энергию, вводимую в СР, так и момент его включения. На рис.3,а представлено взаимное положение импульсов напряжения £/(?), подаваемого на электроды лазера, и интенсивности УФ излучения СР /pr(?)- Этому соответствует временная задержка между ними, равная нулю. Нулевая задержка (та = 0) выбрана так, что начало импульса излучения предыонизатора Ipr ( t ) соответ- 10 8 6 4 В-см2); /рг (отн. ед.)
О tc ts 100 200 \Л (не) О 100 200 t (не) Рис.2. Положение импульса УФ излучения предыонизатора /рг(<) относительно импульса приведенной напряженности электрического поля E ( f )/ Ntia . разрядном промежутке лазера при длительностях 140 (а) и 280 не (б) фронта нарастания E / N , соответствующих энергии генерации 2 (а) и 6 Дж (б) для смеси HCl:Xe:Ne = 0.35:2.5:400 кПа. 1/(кВ); /рг (отн. ед.) 30 20 10 О -10 -400 -200 0 200 <(нс) 2.5 2.0 1.5 1.0 0.5 -100 0 100 200 300 400 та(нс) Рис.3. Оптимальное положение импульса разрядного напряжения U ( t ) относительно импульса предыонизации Ipr ( t ) (а) и зависимости энергии генерации E \3 S от времени задержки tj между импульсами U ( t ) и /рг(<) при энерговкладах во вспомогательный СР 0.17 (7), 0.42 (2) и 1 Дж (5) (б). соответствует моменту достижения на разрядном промежутке лазера приведенной напряженности электрического поля ( E / N ) C , при которой реализуется ионизационно-прилипательное равновесие в газе на предпробойной стадии развития объемного разряда: Vi ( E / N ) = va ( E / N ), где v;, va - частоты ионизации и прилипания электронов. В эксперименте импульс разрядного напряжения U ( t ) неизменной формы можно было сдвигать по времени относительно его положения, показанного на рис.3,а, изменяя таким образом время та задержки импульса напряжения на разряде относительно импульса предионизации. При минимизированном энерговкладе в СР предионизатора (кривая 7 на рис.3,6) зависимость £1ias(td) имеет четко выраженный максимум при та и 0. Это означает, что предыонизация наиболее эффективно осуществляется именно с момента достижения ионизационно-прилипательного равновесия в разрядном промежутке лазера. Рассмотрение зависимостей на рис.3,6 показывает, что увеличение энергии, затрачиваемой на предионизацию, значительно расширяет диапазон временной задержки (—15 ^ та ^ 200 не), при которой предыонизация максимально эффективна. При этом для лазера с магнитной компрессией импульса накачки и характерной скоростью нарастания разрядного напряжения dU / dt ~ 2- 10П В/с увеличение энерговклада во вспомогательный СР свыше Ерг и 0.42 Дж нецелесообразно, т. к. не приводит к повышению энергии генерации лазера или к заметному изменению зависимости £ias от та (кривые 2,3 на рис.3,6). Третий эксперимент был проведен на XeCl-лазере с размерами разряда 5 х 3 х 70 см. Отличительной особенностью этого лазера является использование для накачки основного разряда схемы с предимпульсом [2], обеспечивающей энергию импульса генерации E \ as ^ 3 Дж при КПД ц к 3.6 % и длительность импульса генерации ~ 120 не. На рис.4,а показано оптимальное положение импульса УФ предионизации /рг(?) относительно импульса напряжения на электродах основного разряда U ( t ), а также осциллограммы тока через разряд I ( f ) и импульса генерации /ias(?). По сравнению со схемой с магнитной компрессией импульса накачки (рис.3,а) здесь начальный участок импульса напряжения на разряде U ( t ) отличается большей длительностью (свыше 0.5 мкс) и, следовательно, малой скоростью нарастания dU / dt < 5-Ю10 В/с (рис.4,а). Этому соответствует больший (не менее 0.2 мкс) временной интервал эффективной предионизации на стадии роста разрядного напряжения (как это видно из зависимостей £1ias(ta), представленных на рис.4,6). Как видно из зависимостей U ( t ), Ipi ( t ), приведенных на рис.4,а, особенностью рассматриваемой техники накачки является реализуемое непосредственно перед достижением максимума напряжения на разрядном промежутке лазера резкое увеличение скорости нарастания этого напряжения (до ~5'10П В/с), что облегчает условия зажигания однородного объемного разряда за счет большого перенапряжения. При этом в соответствии с зависимостями 7,2 на рис.4,6 максимальные энергия генерации и КПД лазера достигаются при значительно меньших (примерно на порядок величины) энерговкладах в СР (Ерг и 25 мДж), чем для схемы с не столь высокой скоростью нарастания напряжения (рис.3,6). В результате оптимизации режимов предыонизации и возбуждения активной среды энерговклад во вспомогательный СР составил лишь 0.025 % от энерговклада в основной объемный разряд компактного высокоэффективного 0/ > 3 %) импульсно-периодического ХеС1-лазера. 1/(кВ); Ipr, I, lias (отн. ед.) 20 -20 -40 -600 -300 300 '(не) *(Дж) 3 -300 о 300 та (не) Рис.4. Экспериментальные осциллограммы импульса предыонизации Ipr ( t ), разрядного напряжения U ( t ), тока /((), импульса генерации las(') (и) и зависимости энергии генерации XeCl-лазера от tj при энерговкладах во вспомогательный СР 10 (1) и 25 мДж (2) (б) для схемы накачки с высоковольтным предымпульсом. Эффективная предыонизация в XeCl-лазерах 207 Р(Вт) 600 400 200 О О 100 200 /(Гц) Рис.5. Зависимости средней мощности XeCl-лазера Р (1 — 3) и относительной нестабильности энергии генерации а (4—6) от частоты следования импульсов при длительности импульсов генерации 120 (1,4), 70 (2,5) и 45 не (5), 6).
Популярное: Почему стероиды повышают давление?: Основных причин три... Как распознать напряжение: Говоря о мышечном напряжении, мы в первую очередь имеем в виду мускулы, прикрепленные к костям ... Как вы ведете себя при стрессе?: Вы можете самостоятельно управлять стрессом! Каждый из нас имеет право и возможность уменьшить его воздействие на нас... Личность ребенка как объект и субъект в образовательной технологии: В настоящее время в России идет становление новой системы образования, ориентированного на вхождение... ©2015-2024 megaobuchalka.ru Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. (193)
|
Почему 1285321 студент выбрали МегаОбучалку... Система поиска информации Мобильная версия сайта Удобная навигация Нет шокирующей рекламы |