Результаты и их обсуждение

 

Результаты эксперимента представлены в таблице 3.

Табл.3. Результаты эксперимента.

№обр.	lср, мм	m1, г	m2, г	Δ m, г	m3, г	m4, г	m5, г
1	9,25	1,255	1,253	0,002	1,251	1,2529	0,0019
2	10,05	1,3622	1,36	0,0022	1,3578	1,3596	0,0018
3	10,175	1,3707	1,3684	0,0023	1,3661	1,368	0,0019
4	9,85	1,3508	1,348	0,0028	1,3452	1,3473	0,0021
5	10,05	1,3607	1,3581	0,0026	1,3555	1,3573	0,0018
6	10,325	1,4037	1,4008	0,0029	1,3979	1,4001	0,0022
7	10,05	1,3782	1,3752	0,003	1,3722	1,3747	0,0025
8	9,9	1,3485	1,3457	0,0028	1,3429	1,3453	0,0024
9	10,075	1,3698	1,3669	0,0029	1,364	1,3664	0,0024
10	10	1,3458	1,3429	0,0029	1,34	1,342	0,002
11	9,35	1,2681	1,2655	0,0026	1,2629	1,2647	0,0018
12	9,9	1,3273	1,3245	0,0028	1,3217	1,3236	0,0019

где lср– средняя длина образца,

m1 – масса образцов после чистки в УЗ-ванне,

m2 – масса образцов после ионной чистки,

Δm – масса распыленного материала при ионной чистке (Δm=m1-m2)

m3 – масса образцов после второй ионной чистки (m3=m2-Δm)

m4 – масса образцов после нанесения покрытия,

m5 – масса нанесенного покрытия.

 

Используя измеренные нами длину l и внешний R радиусы каждого из образцов, найдем их площадь:

 

Sпов=2πR l.

 

Зная плотность нитрида титана ρTiN=5,1 г/см3 и массу покрытия, найдем его толщину:

h= = .

 

Погрешность Δh в определинии толщины покрытия, состоит из погрешностей измерительных приборов (весы Δm и штангенциркуль Δl) и погрешности определения площади ΔS.

 

;

 

Погрешность приборов определяем по их тех. паспортам:

 

Δm=5·10-5 г ; Δl=5·10-2 мм.

 

Погрешность определения площади связана с неидентичностью образцов. Кроме того, торцевая поверхность образцов не строго перпендикулярна боковой поверхности, что приводит к осаждению на неё распыленных атомов мишени. Следовательно, максимальная площадь, на которой может быть сформировано покрытие, равна сумме площадей боковой и двух торцевых поверхностей.

 

Smax=Sбок+2Sторц;

 

а минимальная:

Smin=Sбок.

Согласно методу Корнфельда [10]:

 

=2π(R2-r2);

Результаты приведенных выше расчетов для каждого из образцов представлены в таблице 4.

 

Табл.4. Результаты расчетов.

№обр.	lср, мм	m5, г	Sпов, мм2	V, мм3	h, мм	Δ l, %	Δ m,%	Δ S,%	Δ h, %
1	9.250	0.0019	174.270	0.3725	0.0021	0.5405	2.6316	11.0090	11.3321
2	10.050	0.0018	189.342	0.3529	0.0019	0.4975	2.7778	10.1327	10.5183
3	10.175	0.0019	191.697	0.3725	0.0019	0.4914	2.6316	10.0082	10.3600
4	9.850	0.0021	185.574	0.4118	0.0022	0.5076	2.3810	10.3384	10.6212
5	10.050	0.0018	189.342	0.3529	0.0019	0.4975	2.7778	10.1327	10.5183
6	10.325	0.0022	194.523	0.4314	0.0022	0.4843	2.2727	9.86279	10.1328
7	10.050	0.0025	189.342	0.4902	0.0023	0.4975	2,0000	10.1327	10.3401
8	9.900	0.0024	186.516	0.4706	0.0023	0.5051	2.0833	10.2862	10.5072
9	10.075	0.0024	189.813	0.4706	0.0022	0.4963	2.0833	10.1075	10.3319
10	10,000	0.0020	188.400	0.3922	0.0021	0.5000	2.5000	10.1833	10.4976
11	9.350	0.0018	176.154	0.3529	0.0020	0.5348	2.7778	10.8913	11.2526
12	9.900	0.0019	186.516	0.3725	0.0020	0.5051	2.6316	10.2862	10.6295
Среднее	9.915	0.0021	186.791	0.4036	0.0021	0.5048	2.4624	10.2809	10.5868

 

Рис.12. Теоретическое и эксперементальное распределение толщины покрытия.

Как видно из рис.12. распределение, рассчитанное по результатам эксперимента, не сходится в пределах погрешности с теоретическими данными. Основной причиной данного расхождения является неправильная геометрическая форма образцов. Как говорилось ранее, в сборке между образцами образуются щели, вследствие чего покрытие наносится на часть торцевой поверхности образцов. Более точно толщина покрытия может быть определена по результатам микроскопии поперечного сечения, которая в данной работе не проводилась.

Полученные распределения имеют степени неоднородности Dэксп=20% и Dтеор=32%. Причиной различия является то, что в установке используется не два, а система из шести попарно расположенных магнетронов. Таким образом, при напылении одной парой магнетронов, потоки от двух других, в меньшей степени, но воздействуют на образец, чем делают распределение более равномерным.

 

Заключение

 

В ходе данной работы были изучены физические принципы, лежащие в основе работы установки для нанесения покрытий магнетронным методом с ионным ассистированием, его внутреннее устройство и основные узлы.

Была проделана экспериментальная работа, в ходе которой на стальных образцах получено покрытие нитрида титана TiN. Рассчитано его распределение по поверхности протяженных образцов, как экспериментально, так и теоретически. Показано, что использование системы из шести попарно стоящих магнетронов позволяют получить покрытие со степеню неоднородности не более Dэксп=20%, что на 12% меньше, чем при использовании одной пары магнетронов Dтеор=32%.

 

Список используемой литературы

 

1. Данилин Б.С., Сырчин В.К., Магнетронные распылительные системы, М.: Радио и связь, 1982.

2. Берлин Е., Двинин С., Сейдман Л., Вакуумная технология и оборудование для нанесения и травления тонких пленок, М.: Техносфера, 2007.

3. Жуков В.В., Кривобоков В.П., Янин С.Н., Распыление мишени магнетронного диода в присутствии внешнего ионного пучка, Журнал технической физики, 2006, том 76, вып. 4.

4. Никоненко В.А., Математическое моделирование технологических процессов: Моделирование в среде MathCAD. Практикум, под ред, Кузнецова Г.Д., М.: МИСиС, 2001.

5. Майссел Л., Глэнг Р., Технология тонких пленок. Справочник, пер, с англ, под ред,, Елинсона М.И., Смолко Г.Г., М.: Советское радио, 1977.

6. Свирин В.Т., Стогний А.И., Формирование пучка равномерной плотности в холловском ионном источнике с открытым торцом, Приборы и техника эксперимента, 1996, №5.

7. Моргулис Н. Д., Катодное распыление, Успехи физических наук, 1946, т. 28.

8. Распыление твердых тел ионной бомбардировкой, под ред. Р. Бериша, пер. с англ. Куклин А.М., М: Наука, 1984-86.

9. Фундаментальные и прикладные аспекты распыления твердых тел. Сб. ст., пер. с англ. Засечкин Л.К., М: Наука, 1989.

10. Яковлев Г.П., Краткие сведения по обработке результатов физических измерений: методические указания для студентов физического факультета, Екатеринбург: Издательство Уральского Университета, 2004.