Магнитное поле в веществе
– результирующее поле (5.5) – внешнее магнитное поле; – поле микротоков. подставляем в формулу (5.5): (5.6) Таким образом: – вектор напряженности магнитного поля. Как показывает опыт, в несильных полях: J ~ H поля, вызывающего намагничивание, т.е. , (5.7) где χ – магнитная восприимчивость вещества, χ – безразмерная величина. На рисунке представлена линейная зависимость для парамагнетиков и диамагнетиков. χД < 0 – для диамагнетиков, так как поле микротоков противоположно внешнему. χП > 0 – для парамагнетиков (поле микротоков совпадает с внешним). Подставляем формулу (5.7) в формулу (5.6): , где μ = 1 + χ – магнитная проницаемость вещества. Следовательно: (5.8) Так как, χ для диа- и парамагнетиков очень мало (порядка 10-6 – 10-4), то μ ≈ 1. Это просто понять, так как магнитное поле микротоков намного меньше внешнего поля: B` << В0. χ Д < 0 и μД ≤ 1 – для диамагнетиков; χ П > 0 и μП ≥ 1 – для парамагнетиков.
Ферромагнетики В магнитном отношении все вещества можно разделить на слабомагнитные (парамагнетики и диамагнетики) и сильномагнитные (ферромагнетики). Пара- и диамагнетики при отсутствии (внешнего) магнитного поля, как мы знаем, не намагничены и характеризуются однозначной зависимостью намагниченности Jот Н: J =χH. Ферромагнетики – твердые вещества, которые могут обладать спонтанной намагниченностью, т.е. намагничены уже при отсутствии внешнего магнитного поля. Типичные представители ферромагнетиков – это железо, кобальт, никель и многие их сплавы. Это элементы, атомы которых имеют недостроенные внутренние d-облочки. У этих веществ имеются постоянные (не зависящие от внешнего магнитного поля) магнитные моменты электронных оболочек атомов вещества (спиновых или орбитальных или обоих вместе). Jот H ( J= χH )у пара- и диамагнетиков изменяется линейно. Jот Hу ферромагнетиков зависит сложным образом. На рис. 5.1 приведена основная кривая намагничивания ферромагнетика.КогдаJ=0при Н=0.Уже при сравнительно небольших значениях Н, намагниченность J, достигает насыщения Jн. B =µ0(H + J)также растет с увеличением Н,а после достижения состояния насыщения В продолжает расти с увеличением Н по линейному закону : B =µ0H +const,где const =µ0Jн.На рис. 5.2 приведена основная кривая намагничения на диаграмме В-Н. Ввиду нелинейной зависимости В от Н для ферромагнетиков нельзя ввести величину µ как постоянную, характеризующую магнитные свойства каждого данного ферромагнетика. Однако по-прежнему считают, что µ = В/µ0Н, при этом µ является функцией Н (Рис. 5.3). Магнитная проницаемость достигает максимального значенияµmax при состоянии насыщения В. Так, например,длячистогожелеза –5000. Понятие µ применяют толькок основной кривой намагничивания, так как зависимость B = f(H)неоднозначна. Кроме нелинейной зависимости В от Н или J от Н для ферромагнетиков характерно наличие гистерезиса (рис. 5.4). Если довести намагничивание до насыщения 0 → А, а затем уменьшить Н, то кривая намагниченности В=f(Н) пойдет не по первоначальному пути А→0, а по кривой А→С. В результате, когда Н внешнего поля равна 0 намагничивание не исчезает и характеризуется величиной Br –остаточной индукцией (ей соответствует Jr).C наличием Brcвязано существование постоянных магнитов. Величина В обращается в нуль (точка «C») лишь под действием поля Нс,имеющего направление, противоположное полю, вызвавшему намагничивание. Нс– коэрцитивная сила. Если максимальные значения Н таковы, что намагниченность достигает насыщения, получается максимальная петля гистерезиса. Если при амплитудных значениях Н насыщение не достигается, получается петля, называемая частным циклом. Частных циклов существует бесконечное множество, они лежат внутри максимальной петли гистерезиса. Гистерезис приводит к тому, что намагничивание ферромагнетика не является однозначной функцией напряженности Н, оно в сильной мере зависит от предыстории образца – от того, в каких полях он побывал. Величины: Br; Нс; µmax–основные характеристики ферромагнетика. Если Нсвелика, ферромагнетик называется жестким. Для него характерна широкая петля гистерезиса. Ферромагнетик с малой Нсназывается мягким. Опыт показывает, что при перемагничивании ферромагнетик нагревается. Можно показать, что в единице объема ферромагнетика выделяется теплота Qед., численно равная «площади» S петли гистерезиса: . Температура Кюри. При повышении температуры способность ферромагнетиков намагничиваться уменьшается. При этом падают значения их магнитной восприимчивости χ и магнитной проницаемости µ, ослабляется гистерезис и уменьшается Jн.При некоторой температуре ТК,называемой температурой или точкой Кюри, ферромагнитные свойства исчезают. При Т > TK ферромагнетик превращается в парамагнетик. Физическую природу ферромагнетизма удалось понять только с помощью квантовой механики. При определенных условиях в кристаллах могут возникать обменные силы, которые заставляют магнитные моменты электронов устанавливаться параллельно друг другу. В результате возникают области (размером 1-10 мкм) спонтанного намагничивания – домены (рис. 5.5). В пределах каждого домена ферромагнетик намагничен до насыщения и имеет определенный магнитный момент. Направления этих моментов для разных доменов различны, поэтому при отсутствии внешнего поля Н = 0суммарный момент образца равен нулю и образец в целом представляется макроскопически не намагниченным. Разбиение ферромагнетика на домены происходит потому, что в этом случае энергия ферромагнетика уменьшается (2 начало термодинамики). При включении магнитного поля Н ≠ 0при слабых полях наблюдается смещение границ доменов, в результате увеличиваются размеры доменов, моменты которых составляют с вектором Н меньший угол θ. Например, домены 1 и 3 увеличиваются за счет доменов 2 и 4.Такой рост, в слабых полях, имеет обратимый характер. При Н ≠ 0энергии отдельных доменов становятся неодинаковыми: энергияменьше для доменов, в которых вектор J образует с вектором Нострый угол, и больше, если угол тупой. При дальнейшем увеличении Н, домены с меньшими θ, которые обладают в магнитном поле меньшей энергией, не поглотят целиком энергетически менее выгодные домены. На следующей стадии имеет место поворот магнитных моментов в направлении поля. При этом происходит одновременный поворот магнитных моментов электронов в пределах всего домена. Эти процессы являются необратимыми, что и служит причиной гистерезиса и остаточного намагничивания. Указанные процессы намагничивания происходят с некоторой задержкой, т.е. смещение границ и поворот магнитных моментов отстают от изменения Н, что приводит к появлению гистерезиса.
Популярное: Почему человек чувствует себя несчастным?: Для начала определим, что такое несчастье. Несчастьем мы будем считать психологическое состояние... Генезис конфликтологии как науки в древней Греции: Для уяснения предыстории конфликтологии существенное значение имеет обращение к античной... Как распознать напряжение: Говоря о мышечном напряжении, мы в первую очередь имеем в виду мускулы, прикрепленные к костям ... Модели организации как закрытой, открытой, частично открытой системы: Закрытая система имеет жесткие фиксированные границы, ее действия относительно независимы... ©2015-2024 megaobuchalka.ru Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. (494)
|
Почему 1285321 студент выбрали МегаОбучалку... Система поиска информации Мобильная версия сайта Удобная навигация Нет шокирующей рекламы |