Электрические цепи синусоидального тока
Получение синусоидальных напряжений и токов. Для получения синусоидальных переменных токов в линейных цепях э. д. с. также должны изменяться по синусоиде.
Пусть в начальный момент времени плоскость катушки будет перпендикулярна магнитным линиям. Тогда магнитный поток, пронизывающий катушку, будет иметь максимальное (амплитудное) значение Фm. Если угловая скорость вращения катушки с числом витков w равна ω, то в момент времени t катушка окажется повернутой на угол ,и мгновенные значения ее потока и потокосцепления будут равны и . Тогда мгновенное значение э. д. с. катушки . Временные диаграммы Синусоидально изменяющуюся во времени величину, например ток, имеющий амплитуду (максимальное значение) и период повторения Т, можно записать в виде: Аргумент синусоидальной функции называют фазовым углом, или фазой: . Угловая частота ωопределяет скорость изменения фазового угла: ,рад/с. Угловая частота связана с периодом Т ичастотой f соотношением . При фиксированной частоте ω синусоидальную функцию удобно строить в зависимости от переменной , измеряемой в радианах. Начальная фаза есть значение фазового угла при t = 0. На временной диаграммеположительная начальная фаза откладывается от начала координат влево, т. е. в сторону отрицательных значений ,а отрицательную начальную фазу следует откладывать в сторону положительных значений .
Векторные диаграммы Такое изображение можно рассматривать не только как источник дополнительной информации о цепи, но и непосредственно использовать для решения некоторых задач. Рассмотрим, как можно применить вращающийся вектор для изображения синусоидальной ЭДС . Возьмем прямоугольную систему осейNOMи условимся откладывать положительные углы против направления часовой стрелки.
Полный цикл изменений ЭДС получится за один полный оборот вектора ОА. Таким образом, можно условиться изображать синусоидальную функцию вектором, длина которого определяется ее амплитудным значением, а направление – ее начальной фазой, при этом положительная начальная фаза откладывается от горизонтальной оси в сторону вращения векторов. В результате получается векторная диаграмма. Векторные диаграммы особенно удобны при сложении или вычитаний синусоид одинаковой частоты, Как известно, результатом будет также синусоида той же частоты. При сложении нескольких синусоид нужно складывать их мгновенные значения, т; е. проекции векторов, изображающих эти синусоиды, но так как сумма проекций векторов на какую-либо ось равна проекции геометрической суммы этих векторов на ту же ось, то эта геометрическая сумма и будет вектором, изображающим результирующую синусоиду. Длина вектора даст амплитуду результирующей синусоиды, угол с горизонтальной осью – ее начальную фазу. Параметры цепей переменного тока 1. Пусть через активное сопротивление протекает синусоидальный ток , тогда Следовательно, в цепи с сопротивлением r напряжение и ток совпадают по фазе. . 2. Пусть через индуктивное сопротивление протекает синусоидальный ток , тогда Следовательно, в цепи с индуктивностью L напряжение опережает ток по фазе на 90°. . – индуктивное сопротивление (x – обозначает реактивное сопротивление в отличие от активного r). учитывает реакцию самоиндукции (ЭДС самоиндукции, возникающей в катушке при протекании синусоидального тока). 3. Пусть через емкостное сопротивление протекает синусоидальный ток , тогда
Следовательно, в цепи с емкостью С напряжение отстает от тока по фазе на 90°. . – емкостное сопротивление (тоже реактивное), учитывающее реакцию емкости на протекание переменного тока.
Действующие и средние значения периодических ЭДС и токов Так как тепловое действие тока пропорционально квадрату этого тока, то о величине периодических токов и ЭДС в технике обычно судят по их средним квадратичным значениям за полный период. Понятие о среднем квадратичном значении можно получить, рассматривая тепловое действие тока. Пусть сопротивление цепи, в которой протекает периодический ток, равно r . Тогда по закону Джоуля – Ленца количество тепла, выделяемое в этой цепи током за элементарный промежуток времени dt, будет , а за каждый полный период . Обозначим через I такой постоянный ток, который за этот промежуток времени Т выделит в сопротивлении r такое же количество тепла. Тогда имеем: , откуда . Величина I, определяемая последним равенством, называется действующим или средним квадратичным значением периодического тока. Для синусоидального тока имеем: и, следовательно, . так интеграл от второго слагаемого равен нулю. Окончательно для действующего значения синусоидального тока получим . Аналогично определяется действующее значение Е периодической ЭДС: . Для действующего значения синусоидальной ЭДС: . Приборы, применяемые для измерения периодических ЭДС и токов, обычно дают их действующие значения. Кроме средних квадратичных значений периодических ЭДС и токов, используют их средние арифметические значения. Под средними арифметическими или просто средними значениями ЭДС и тока за промежуток времени от t1до t2понимают, соответственно, величины: и . Для синусоидальных ЭДС и токов среднее значение за полный период равно нулю, так как площади положительной и отрицательной полуволн синусоиды равны по величине и противоположны по знаку. Обычно для таких ЭДС и токов под средним значением понимают среднее значение, соответствующее положительной полуволне. В этом случае: . Аналогично .
Популярное: Как выбрать специалиста по управлению гостиницей: Понятно, что управление гостиницей невозможно без специальных знаний. Соответственно, важна квалификация... Почему стероиды повышают давление?: Основных причин три... Почему двоичная система счисления так распространена?: Каждая цифра должна быть как-то представлена на физическом носителе... ©2015-2024 megaobuchalka.ru Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. (244)
|
Почему 1285321 студент выбрали МегаОбучалку... Система поиска информации Мобильная версия сайта Удобная навигация Нет шокирующей рекламы |