Последовательное соединение R-L-C элементов

К цепи с последовательным соединением R, L, C приложено синусоидальное напряжение

u = U_m×sin(ωt + y_u).

На основании II закона Кирхгофа можно записать u = u_R + u_L + u_C.

Для y_u = 0 можно записать:

(2.22)

Кривые тока и напряжений изображены на рис. 2.9.

Рис. 2.9. Кривые тока и напряжений при последовательном соединении

Величина называется реактивным сопротивлением. В зависимости от знака она может иметь индуктивный (X > 0) или емкостной (X < 0) характер.

В комплексной форме уравнение (2.22) можно записать

или

.(2.23)

Это выражение, связывающее комплексы тока и напряжения, называют законом Ома в комплексной форме.

Отношение называется комплексным сопротивлением:

.

Действительная часть полного сопротивления – R называется активным сопротивлением, а мнимая – X – реактивным.

Для нахождения подводимого напряжения U и угла сдвига фаз φ можно воспользоваться векторной диаграммой, соответствующей уравнению (2.23).

На рис. 2.10 изображены векторы тока и напряжений цепи при индуктивном и емкостном характерах нагрузки. Из векторных диаграмм видно, что входное напряжение будет равно

. (2.24)

Рис. 2.10. Векторные диаграммы при индуктивном (а) и емкостном (б) характере нагрузки

Из закона Ома следует, что модуль полного сопротивления равен

.(2.25)

Угол фазового сдвига между током и напряжением равен

. (2.26)

Если задано напряжение , то ток в последовательно соединенных элементах R, L, C будет равно

. (2.27)

Угол φ положителен при индуктивном характере цепи, т.е. при X > 0, и отрицателен при емкостном (X < 0). На векторной диаграмме положительный угол φ отсчитывается от вектора тока к вектору напряжения против часовой стрелки.

При X = X_L – X_C = 0 ток совпадает по фазе с напряжением. Такой режим работы электрической цепи называется резонансом напряжений. Этот режим характеризуется потреблением только активной мощности. При этом ток в цепи максимален, и напряжения на реактивных элементах могут во много раз превышать входное напряжение (X_L = X_C >> R).

Из выражений (2.25) и (2.26) можно получить

.(2.28)

На рис. 2.11 изображены соответствующие треугольники сопротивлений.

Рис. 2.11. Треугольники сопротивлений

Для характеристики катушек индуктивности пользуются понятием добротности катушки , которая равна тангенсу угла сдвига фаз φ. Чем ниже величина R, тем выше добротность катушки.

Умножив правые и левые части выражения (2.28) на I, получим

.

Если разложить напряжение на 2 составляющих, то получим треугольник напряжений.

Составляющая напряжения U_a, совпадающая с током по фазе, называется активной составляющей. Она определяет, какая часть напряжения

расходуется на выделение тепла. Составляющая U_p, сдвинутая относительно

тока по фазе на , называется реактивной и определяет интенсивность

преобразования энергии источника в электромагнитную энергию полей.

Рисунок 2.9

, , ; ;