В термодинамической системе вероятнее всего будут развиваться такие процессы, которые сопровождаются возрастанием термодинамической вероятности
Особенности термодинамической вероятности. 1. Термодинамическая вероятность W – однозначная функция состояния системы, т.е. она является полным дифференциалом. 2. В равновесном состоянии термодинамическая вероятность W максимальна. 3. Если система не находится в равновесии, то ее наиболее вероятным изменением термодинамической вероятности W является ее возрастание. 4. Термодинамическая вероятность W – величина мультипликативная. Термодинамическая вероятность W системы, состоящей из невзаимодействующих частей, равна произведению вероятностей состояния этих частей (теорема умножения вероятностей). Подсчитаем число микросостояний, посредством которых может быть реализовано макросостояние системы, состоящей из двух независимых подсистем, находящихся в макросостояниях с вероятностями W1 и W2. Очевидно, взяв с одним из W1 микросостояний из первой подсистемы любое из W2 микросостояний второй подсистемы, получим одно из микросостояний всей системы. Число всех возможных пар равно:
36. Идеальная тепловая машина. Цикл Карно. Теорема Карно. Идеальная тепловая машина. Тепловая машина-это устройство, преобразующее тепловую энергию и механическую машину ( тепловой двигатель) или механическую работу в тепло (холодильник). Идеальная тепловая машина- это машина, в которой произведенная работа и разница между количеством подведенного и отведенного тепла равны. Одним из важных применений термодинамики для практики, является теория тепловых машин. Тепловые двигатели. Тепловой двигатель– это устройство, преобразующее внутреннюю энергию одних тел (топлива) в механическую работу других тел. Тепловой двигатель состоит из: 1.Нагревателя. 2.Рабочего тела. 3.Охладителя. В качестве рабочего тела в тепловых двигателях используется газ. 1 – нагреватель; 2 – охладитель; 3 – рабочее тело, совершающее круговой процесс. Q1 > 0, A > 0, Q2 < 0; T1 > T2. КПД теплового двигателя:
где Q1 – количество теплоты подводимое от нагревателя к рабочему телу; Q2 – количество теплоты отданное рабочим телом охладителю. Работа тепловой машины происходит по схеме. От нагревателя 1 с температурой Т1 – теплота передается рабочему телу 3 и частично преобразуется последним в работу; частично же теплота от рабочего тела передается охладителю 2 с температурой Т2, а рабочее тело возвращается в исходное состояние. В соответствии с ПНТ необходимо, чтобы выполнялось равенство:
Работа за один цикл измеряется площадью, охваченной кривой, описывающий процесс. В соответствии со ВНТ необходимо, чтобы изменение энтропии всей системы ΔS=0, т.е. для обратимого процесса: КПД тепловой машины: Для идеальной тепловой машины КПД определяется выражением: КПД идеальной машины определяется только температурами нагревателя и охладителя. Мощность тепловой машины определяется произведением работы, совершаемой за один цикл, на число циклов, происходящих за 1 с. Цикл Карно. В 1824 году французский инженер С. Карно рассмотрел круговой процесс, состоящий из двух изотерм и двух адиабат. Этот круговой процесс сыграл важную роль в развитии учения о тепловых процессах. Он называется циклом Карно. Цикл Карно имеет наибольший КПД среди всех циклов, работающих между данными температурами T1 и T2. Цикл Карно – это цикл, состоящий из двух изотерм и двух адиабат. Тепловой двигатель, работающий по циклу Карно, называется идеальным. На участке 1–2 газ изотермически расширяется, совершая работу A12, при этом к газу подводится количество теплоты Q1. Далее на адиабатическом участке 2–3 газ помещается в адиабатическую оболочку и продолжает расширяться в отсутствие теплообмена. На этом участке газ совершает работу A23 > 0. Температура газа при этом падает до значения T2. На участке 3–4 происходит процесс изотермического сжатия. Газ отдает тепло Q2 < 0. На участке 4-1 газ вновь помещается в адиабатическую оболочку. При сжатии температура газа повышается до значения T1. Полная работа A, совершаемая газом за цикл, равна сумме работ на отдельных участках: A = A12 + A23 + A34 + A41. На p-V- диаграмме эта работа равна площади цикла. Рассчитаем КПД такого цикла:
Поменяем в уравнении (5) левую и правую часть местами и поделим почленно на него уравнение (4):
Подставляя (2), (3) и (6) в (1), получим:
КПД цикла Карно: Теоремы Карно. Первая теорема Карно:КПД идеального цикла Карно не зависит от рада рабочего тела. Вторая теорема Карно:КПД идеальной обратимой тепловой машины не может быть меньше КПД реальной необратимой машины.
37.Энтропия. Неравенство Клаузиуса. Приращение энтропии в изопроцессах. Энтропия. Л. Больцман доказал, что функция состояния термодинамической системы, называемой энтропией S, связана с термодинамической вероятностью W соотношением: S = klnW + C где C = const, для удобства берем C = 0. Формула Больцмана: где k – постоянная Больцмана. Энтропия, а значит, и второй закон термодинамики имеет вероятностный характер. Она связана с процессом перехода системы из менее вероятных в более вероятные состояния. Такой процесс происходит за счет хаотического теплового движения. Поэтому энтропия является мерой хаоса в системе. Энтропия– СФВ, характеризующая макросостояние термодинамической системы и числено равная постоянной Больцмана, умноженной на логарифм термодинамической вероятности этого состояния. Формула Больцмана имеет фундаментальное значение. Она соединяет термодинамику со статистической физикой и позволяет рассчитать энтропию статистическими методами. Энтропия непосредственно связана с термодинамической вероятностью и ее свойства определяются свойствами термодинамической вероятности. Свойства энтропии: 1. Энтропия – однозначная функция состояния системы. 2. В равновесном состоянии энтропия максимальна. 3. Если система не находится в равновесии, то наиболее вероятным изменением энтропии является ее возрастание. 4. Энтропия – величина аддитивная: энтропия системы, состоящей из невзаимодействующих частей, равна сумме энтропий этих частей: 5. Энтропия – величина статистическая. Найдем связь между изменением энтропии и количеством теплоты сообщённого ей: Рассмотрим равновесное изотермическое расширение ИГ от объема V1 до V2. В процессе расширения газа его энтропия получает приращение ΔS:
Так как процесс изотермический, то в данном случае изменяется только число пространственных ячеек (объем системы увеличивается). При изотермическом расширении выполняется соотношение:
Подставим полученное соотношение в формулу изменения энтропии, получим:
Найдем воспользовавшись ПНТ для изотермического процесса : Работа, совершаемая газом при обратимом изотермическом расширении (ν=1 моль), равна:
Откуда Подставив это выражение в , получим равенство Клаузиуса: Если процесс связан с малым обратимым изменением состояния, то Величина, числено равная отношению количества тепла , полученной системой в изотермическом процессе, к температуре процесса Т, называется приведенным количеством теплоты (приведенной теплотой). Соотношение справедливо для любого обратимого процесса. Конечное приращение энтропии при произвольном обратимом процессе равно:
Популярное: Как распознать напряжение: Говоря о мышечном напряжении, мы в первую очередь имеем в виду мускулы, прикрепленные к костям ... Как построить свою речь (словесное оформление):
При подготовке публичного выступления перед оратором возникает вопрос, как лучше словесно оформить свою... Личность ребенка как объект и субъект в образовательной технологии: В настоящее время в России идет становление новой системы образования, ориентированного на вхождение... ©2015-2024 megaobuchalka.ru Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. (1738)
|
Почему 1285321 студент выбрали МегаОбучалку... Система поиска информации Мобильная версия сайта Удобная навигация Нет шокирующей рекламы |