Полоса пропускания линзовых антенн
Металлопластиковые линзы принципиально являются узкополосными антеннами. Это связано с тем, что коэффициент преломления линзы сильно зависит от рабочей длины волны . Эта зависимость имеет вид.
Рис. 67. Зависимость коэффициента преломления п от длины волны
При отклонении от рассчитанного изменяется, вследствие чего в раскрыве появляются фазовые искажения. Относительная в % гладкой линзы выражаются формулой Здесь индекс нуль означает, что соответствующие величины берутся на расчетной частоте . Обычно максимально допустимые фазовые искажения ( )на краю линзы принимаются равными . Тогда
Для зонирования линзы, положив, имеем
Здесь – ширина последней ступени, приближенно равная , а – число ступеней.
Рис. 68. Зависимость относительной полосы пропускания от относительной толщины гладкой линзы (сплошная кривая) и от числа ступеней зонированной линзы (пунктир).
Поле в раскрыве и поле излучения ускоряющей линзы. Для того чтобы найти поле излучения, необходимо найти поле в раскрыве линзы. Поле в раскрыве получается синфазным. Необходимо выяснить вопрос о распределении амплитуд в раскрыве. Для этого обратимся к рисунку
Рис. 69. К нахождению распределение амплитуд поля в раскрыве металлической линзы
Здесь и .
Облучатель считается ненаправленным, то в одинаковых секциях будет сосредоточено одинаковое количество энергии. После преломления она будет распределяться в различных секторах, разного сечения и, следовательно, плотность потока электромагнитной энергии будет повышаться к краям линзы по мере увеличения угла . Найдем количественные соотношения, определяющие указанное возрастание потока к краям линзы. Возьмем для рассмотрения цилиндрическую линзу в ней распределение энергии будет изменятся обратно пропорционально изменению величины . Перейдя к пределу, находим, что плотность потока мощности будет изменяться обратно пропорционально производной . Из рисунка видно, что и учтя, что мы получим ; Плотность потока мощности обратно пропорциональна и определяется выражением – коэффициент не зависящий от – волновое сопротивление фронта ; где С учетом направленных свойств облучателя, распределение амплитуды поля в раскрыве линзы будет – ДН облучателя
Рис. 70. Распределение амплитуд поля в раскрыве цилиндрической линзы: а – ненаправленный излучатель; б – направленный излучатель с ДН , где , и ослаблением первичного поля на краях линзы на 10 дБ
Популярное: Организация как механизм и форма жизни коллектива: Организация не сможет достичь поставленных целей без соответствующей внутренней... ©2015-2024 megaobuchalka.ru Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. (570)
|
Почему 1285321 студент выбрали МегаОбучалку... Система поиска информации Мобильная версия сайта Удобная навигация Нет шокирующей рекламы |