Раздел 6. Элементы квантовой механики
Волновые свойства микрочастиц.Опыты Резерфорда. Постулаты Бора. Теория Бора для атома водорода и водородоподобных атомов. Спектральные серии атома водорода. Волновые свойства микрочастиц. Гипотеза де Бройля. Длина волны де Бройля. Дифракция микрочастиц. Корпускулярно-волновой дуализм. Соотношение неопределенностей. Природа устойчивости атома. Уравнение Шредингера.Описание состояний микрочастиц с помощью волновой функции. Физическая интерпретация волновой функции. Уравнение Шредингера для стационарных состояний. Одномерная потенциальная яма с бесконечно высокими стенками. Квантовый гармонический осциллятор. Нулевые колебания. Прохождение микрочастицы через потенциальный барьер. Туннельный эффект. Квантовомеханическая модель атома водорода. Физический смысл квантовых чисел. Спин электрона. Принцип Паули. Опыты Штерна и Герлаха. Распределение электронов по энергетическим уровням. Периодическая система химических элементов. Спектры атомов и молекул. Рентгеновские спектры. Спонтанное и вынужденное излучение. Лазеры. Применение лазеров. Раздел 7. Элементы физики твердого тела Зонная теория твердых тел.Характер теплового движения в кристаллах. Фононы. Фононный газ. Модели твердого тела. Теплоемкость твердых тел. Зонная теория твердых тел. Металлы и полупроводники. Квантовая статистика. Распределения Ферми-Дирака и Бозе-Эйнштейна. Электронный газ в металлах. Уровень Ферми. Собственные и примесные полупроводники. Температурная зависимость проводимости полупроводников. Внутренний фотоэффект в полупроводниках. Электропроводность металлов в области высоких и низких температур. Сверхпроводимость и сверхтекучесть. Фазовые переходы второго рода. Контактные явления.Контактная разность потенциалов. Эффект Зеебека. Эффект Пельтье. Контакт электронного и дырочного полупроводников, р-n-переход и его вольтамперная характеристика. Эффект Холла в металлах и полупроводниках. Раздел 8. Элементы ядерной физики и физики элементарных частиц Радиоактивность. Ядерные реакции.Структура атомного ядра. Ядерные силы и их характеристики. Энергия связи и дефект массы ядра. Зависимость удельной энергии связи от массового числа. Закон радиоактивного распада. Альфа-, бета- и гамма-излучение. Методы регистрации элементарных частиц и ионизирующих излучений. Ядерные реакции. Энергетический выход ядерной реакции. Деление и синтез ядер. Термоядерная реакция. Ядерная энергетика и ее экологические аспекты. Последствия аварии на Чернобыльской АЭС. Дозы и биологическое действие ионизирующих излучений. Радиационная безопасность. Элементарные частицы.Современные представления о структуре элементарных частиц. Характеристики и основные свойства элементарных частиц. Частицы и античастицы. Бозоны и фермионы. Классификация элементарных частиц. Фундаментальные физические взаимодействия.
КРАТКИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ СВЕДЕНИЯ И ОСНОВНЫЕ ФОРМУЛЫ
ЭЛЕКТРОМАГНЕТИЗМ Магнитное поле может создаваться как током, так и намагниченными телами. Движение электрического заряда сопровождается перемещением электрического силового поля. Изменение во времени электрического поля проявляется в форме возникающего вихревого магнитного поля. Силовой характеристикой магнитного поля является вектор магнитной индукции . Величина вектора определяется конкретной конфигурацией объекта, создающего поле. Его направление определяется по правилу правого винта. В частности, поле движущегося заряда (рис.1) описывается формулой (1) где m0 = 4p 10–7 Гн/м – магнитная постоянная; q – заряд, создающий поле; – скорость заряда; – радиус–вектор, проведенный от заряда к точке наблюдения M; m – магнитная Рис.1 проницаемость среды. Магнитное поле, образованное постоянным током I (рис.2), вычисляют, пользуясь законом Био–Савара–Лапласа: (2) где – вектор, по модулю равный длине dl элемента проводника и совпадающий по направлению с током I. Рис.2.
Магнитная индукция поля, создаваемого отрезком проводника с током (рисунок 3.а): , (3) где обозначения ясны из рисунка. Направление вектора магнитной индукции B обозначено кружком с крестиком – это значит, что B направлен перпендикулярно плоскости чертежа от нас. При симметричном расположении концов провода относительно точки, в которой определяется магнитная индукция (рис. 3.б) выполняется соотношение . Тогда . (4)
Рис. 4. Рис.5 Рис.6
Индукция магнитного поля, создаваемого током I, текущим по бесконечному прямому проводнику (рис. 4): , (5)
где r – расстояние от оси проводника до точки, в которой определяется магнитная индукция.
Магнитная индукция в центре кругового тока (рис.5): , (6) где R – радиус кругового витка. Магнитная индукция на оси кругового тока (рис.6): , (7) где h – расстояние от центра витка до точки, в которой определяется магнитная индукция.
Магнитная индукция внутри соленоида: , (8) где – количество витков, приходящееся на единицу длины соленоида; N – число витков в соленоиде; l – длина соленоида.
Магнитное поле, образованное несколькими движущимися зарядами в конкретной точке пространства, вычисляют по принципу суперпозиции: (9) где – индукция магнитного поля, созданного i –зарядом в этой точке. Часто для упрощения расчетов применяют теорему Гаусса: циркуляция вектора по произвольному замкнутому контуру равна произведению магнитной постоянной m0 на алгебраическую сумму токов, охватываемых этим контуром (10) В приведенной формулировке теорему можно использовать для расчета магнитного поля токов, находящихся в вакууме. Магнитное поле действует на движущиеся заряды и токи. Сила, с которой поле действует на движущийся заряд, – сила Лоренца: (11) где q – заряд; – скорость заряда; – индукция магнитного поля. Из приведенной формулы видно, что магнитное поле не действует на заряды, движущиеся вдоль линий индукции ; траектория такого заряда – прямая линия; скорость его постоянна. На заряд, влетающий в поле под прямым углом к линиям вектора , действует максимально возможная сила Лоренца; заряд движется по круговой траектории с постоянной по величине скоростью. Сила, с которой магнитное поле действует на помещенный в него проводник с током, – сила Ампера: (12) где – вектор, по модулю равный длине dl элемента проводника и совпадающий по направлению с током I; – вектор магнитной индукции. Закон Ампера применяется для определения силы взаимодействия двух токов: два параллельных тока одинакового направления притягиваются друг к другу с силой (13) где I1 и I2 – силы взаимодействующих токов; dl – элемент проводника; R – расстояние между проводниками. Если указанные токи имеют противоположные направления, то указанная сила является силой отталкивания. На контур с током I, помещенный в магнитное поле с индукцией , действует механический вращающий момент, оказывающий ориентирующее действие (рис.7): (14) где pm=IS – модуль магнитного момента контура с током (направление вектора определяется по правилу правого винта). Анализ формулы (14) показывает, что механический вращающий момент не действует на контур, помещенный перпендикулярно линиям индукции ; а на контур, плоскость которого параллельна линиям индукции, действует максимальный вращающий момент.
Рис.7 Потоком вектора через поверхность S называется скалярная физическая величина, определяемая интегралом вида (15) где Bn=Bcosa – проекция вектора на направление нормали к площадке dS; a – угол между вектором и нормалью к поверхности. В простейшем случае однородного поля и плоской поверхности магнитный поток равен (16) Если магнитный поток изменяется со временем, то в замкнутом проводящем контуре, которым ограничена поверхность S, возникает ЭДС индукции: . (17) В частности, ЭДС индукции может возникать вследствие изменения тока, протекающего по контуру; в этом случае она называется ЭДС самоиндукции и определяется формулой . (18) Коэффициент L называется индуктивностью контура. Индуктивность соленоида равна , (19) где m – магнитная проницаемость вещества, заполняющего соленоид; S – площадь сечения соленоида; N – число витков; l – длина соленоида; m0 – магнитная постоянная. Магнитное поле обладает энергией. Энергия магнитного поля, связанного с контуром индуктивностью L, по которому протекает ток I, определяется формулой , (20) а с соленоидом – , (21) где V = l S – объем соленоида. Объемная плотность энергии – это энергия, содержащаяся в единичном объеме, , (22 ) Магнитное поле может создаваться также изменяющимся во времени электрическим полем, а электрическое – переменным магнитным полем, т.е. электрическое и магнитное поля не могут существовать обособленно и образуют в пространстве электромагнитное поле. Его описывают векторами: (вектор напряженности электрического поля) и (вектор магнитной индукции). Для описания влияния электромагнитного поля на материальные объекты вводят вторую группу векторов: j (плотность электрического тока проводимости), (вектор электрического смещения) и (вектор напряженности магнитного поля). Пространственные и временные производные пяти указанных векторов связаны уравнениями Максвелла. Первая пара уравнений связывает основные характеристики поля и , вторая – вспомогательные характеристики j, и : rot , (23 ) div , (24) rot (25 ) div , (26 ) где rot – ротор вектора (векторная величина); div – дивергенция вектора (скалярная величина). Уравнение (23) выражает закон электромагнитной индукции Фарадея в интегральной форме: , (27 ) Уравнение (25) выражает опытные данные об отсутствии магнитных зарядов, аналогичных электрическим; в интегральной форме , (28) Уравнение (26) является обобщением на переменные поля эмпирического закона Био-Савара: магнитное поле порождается не только токами, текущими в проводнике, но и переменными электрическими полями в диэлектриках или вакууме. Полный ток равный сумме тока смещения и тока проводимости , всегда является замкнутым: . (29) Уравнение (27) является математической формулировкой теоремы Гаусса для электрического поля и выражает тот факт, что источниками вектора электрического смещения являются свободные заряды; в интегральной форме указанное уравнение выглядит следующим образом: (30 ) Для того чтобы при заданном распределении зарядов и токов уравнения Максвелла допускали единственное решение, к ним добавляют соотношения, описывающие поведение веществ под влиянием поля – материальные уравнения. Для большинства изотропных сред указанные уравнения имеют линейную форму: ( 31) (32 ) , (33 ) где e – диэлектрическая проницаемость среды; m – магнитная проницаемость среды; s – удельная электропроводность; j – плотность сторонних токов (токов поддерживаемых любыми силами, кроме сил электрического поля). Из уравнений Максвелла вытекает существование электромагнитных волн – переменного электромагнитного поля, распространяющегося в пространстве с конечной скоростью. Электромагнитная волна характеризуется в каждый момент времени правой тройкой взаимно перпендикулярных векторов , , (рис.8). Электромагнитные волны являются поперечными; в вакууме они распространятся со скоростью света с = 3 108 м/с, в среде – со скоростью (34 )
Рис.8. Напряженность электрического поля волны и индукция магнитного поля волны изменяются синфазно: (35) (для плоской электромагнитной волны) и удовлетворяют уравнениям: (36) где – оператор Лапласа; – фазовая скорость волны. Электромагнитные волны обладают импульсом и переносят энергию вдоль направления своего распространения. Плотность потока электромагнитной энергии – вектор Умова–Пойнтинга – рассчитывается по формуле (37 ) где вектор определяется уравнением (32). Для мгновенных значений E и H справедливо соотношение (38) ВОЛНОВАЯ ОПТИКА Оптика — раздел физики, в котором изучаются природа света, его распространение и явления, наблюдаемые при взаимодействии света c веществом. Оптическое излучение представляет собой электромагнитные волны, и поэтому оптика является частью общего учения об электромагнитном поле. В оптике рассматривается распространение электромагнитных волн, преимущественно видимого и близких к нему широких областей спектра – инфракрасного и ультрафиолетового диапазонов электромагнитного излучения. В зависимости от круга рассматриваемых явлений оптику делят на геометрическую (лучевую), волновую (физическую), квантовую (корпускулярную). Волновая оптика изучает круг явлений, в основе которых лежит волновая природа света. В электромагнитной волне колеблются два вектора: вектор напряженности электрического (E) и напряженности магнитного (H) полей (Рис.8). Вектор напряженности электрического поля E называют световым вектором, так как физиологическое, фотохимическое, фотоэлектрическое и др. действия света вызываются колебаниями электрического вектора. Уравнение плоской электромагнитной волны, распространяющейся вдоль положительного направления оси X, имеет вид: E=Emcos(wt–kx+a) или H=Hmcos(wt–kx+α ), (39) где ω- круговая (или циклическая частота), k -волновое число, . В различных средах свет распространяется с различными скоростями: , где c – скорость света в вакууме, v – скорость света в среде с показателем преломления n. Максвелл установил, что , где e –диэлектрическая проницаемость, m – магнитная проницаемость среды. Диэлектрическая проницаемость зависит от частоты излучения, следовательно, и показатель преломления зависит от частоты, т.е. скорость распространения электромагнитных волн зависит от частоты v=v(n) или длины волны v=v(l). Зависимость показателя преломления света (скорости света в среде) от длины волны носит название дисперсии света. "Средний" человеческий глаз воспринимает излучение длиной волны от 0,4 мкм до 0,76мкм (в ангстремах от 4000 Å до 7600 Å). Длина волны в вакууме l0=c/n, в среде l=v/n =c/n n=l0 /n. Частота видимого света лежит в пределах: n = (0,39¸0,75) 1015 Гц. Принятое в настоящее время значение скорости света в вакууме с=(2,99792458±0,00000001) 108 м /с. Волновая теория света основывается на принципе Гюйгенса:каждая точка, до которой доходит волна, служит центром вторичных волн, а огибающая этих волн дает положение волнового фронта в следующий момент времени. Основными явлениями, которые рассматриваются в волновой оптике, являются: интерференция, дифракция и поляризация света, а также законы и эффекты, связанные с этими явлениями. Интерференция света
Интерференция света — сложение в пространстве двух или нескольких когерентных световых волн, при котором в разных точках пространства получается усиление или ослабление амплитуды результирующей волны. Пусть в данной точке М две монохроматические волныс циклической частотой со возбуждают два колебания, причем до точки М одна волна прошла в среде с показателем преломления n1 путь s1 с фазовой скоростью vl, а вторая — в среде п2 путь s2 с фазовой скоростью v2: , (40)
Амплитуда результирующего колебания: . (41) Интенсивность результирующей волны: (42) Разность фаз колебаний, возбуждаемых в точке М, равна (43) (Использовали: v = c/n; = 2 v ; c/v = — длина волны в вакууме). Произведение геометрической длины пути s световой волны в данной среде на показатель преломления этой среды п называется оптической длиной путиL = s n. Разность оптических длин проходимых волнами путей называется оптической разностью хода. Условие интерференционного максимума: Если оптическая разность хода ∆ равна целому числу длин волн в вакууме (четному числу полуволн) (m= 0,1,2,...), (44) то и колебания, возбуждаемые в точке М, будут происходить в одинаковой фазе.
Популярное: Как выбрать специалиста по управлению гостиницей: Понятно, что управление гостиницей невозможно без специальных знаний. Соответственно, важна квалификация... Почему стероиды повышают давление?: Основных причин три... Модели организации как закрытой, открытой, частично открытой системы: Закрытая система имеет жесткие фиксированные границы, ее действия относительно независимы... ©2015-2024 megaobuchalka.ru Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. (407)
|
Почему 1285321 студент выбрали МегаОбучалку... Система поиска информации Мобильная версия сайта Удобная навигация Нет шокирующей рекламы |