Краевые, граничные условия. Задачи Дирихле и Неймана. Функция Грина задач электростатики
Уравнение Пуассона иногда решают в граничных условиях. Задаются краевые граничные условия типа Дирихле или типа Неймана. В задаче Дирихле задаётся потенциал: - краевое условие Дирихле. В задаче Неймана задается : - краевое условие Неймана. и - заданные нами функции. Они задаются для уравнения Пуассона в электростатике. В случае изотропных сред: В случае задачи Неймана для изотропных сред:
Общее решение уравнения Пуассона состоит из общего решения соответствующего однородного уравнения - и частного решения неоднородного - На лежит нагрузка удовлетворения граничным условиям, удовлетворяет однородным граничным условиям: Рассмотрим . Далее будем писать без индекса, т.е. . Введём некоторый интегральный оператор и Если , то - ядро интегрального оператора , т. е. - функция Грина. Пусть - единичный оператор, т.е. , тогда: -ядро единичного оператора, это и есть Итак, на языке ядер выглядит следующим образом: , есть функция Грина задач электростатики. определяется характером граничных условий. 1. - частное решение, удовлетворяющее однородному граничному условию Дирихле. тогда из того, что 2. - граничное условие Неймана В обоих случаях и Для
Физический смысл функции Грина. Теорема взаимности в электростатике
Из равенства видно, что при помощи получаем:
т.е. точечный заряд источник потенциала - функции Грина. Сравним левые части выражений: Следовательно - потенциал, создаваемый в точке порождённый точечным зарядом с . , здесь - точка, где находится источник, а функция Грина является функцией источника. Функция Грина – это потенциал в точке , создаваемый зарядом , помещённым в точку . В этом заключается физический смысл функции Грина. - потенциал, создаваемый в точке элементарным зарядом , помещённым в точку . Значит
На языке функции Грина: Смысл теоремы: Потенциал, создаваемый в точке точечным источником, помещённым в точку равен потенциалу, создаваемому в точке тем же точечным источником, помещённым в точку .
На языке операторов:
* - комплексное сопряжение T- транспонирование
Факультатив
1 § 1. Тензоры и их свойства. Симметрия кристаллов
Запись преобразований тензора 2-го ранга при вращении. Пусть у нас есть монокристалл определённого вещества. Существует набор преобразований, при которых его свойства инвариантны. Операции симметрии можно задать матрицами ортогональных преобразований
Оператор принадлежит к симметрическим операторам. Итак, условие инвариантности: Для монокристалла орторомбической системы: Оси выбираются к характерным направлениям в кристалле. Для монокристаллов гексагональной системы: Для кубической:
При решении кристаллофизических задач часто оказывается удобной не кристаллофизическая (декартова система координат, условленным образом ориентированная относительно кристаллографической системы), а какая-то другая декартова система координат, направления осей которой определяются геометрией данной задачи. Так как система декартовых координат полностью задается своим ортонормированным базисом, преобразование декартовых координат означает переход от одного ортонормированного базиса к другому. Преобразование, при котором ортонормированный базис переходит в ортонормированный, называется ортогональным преобразованием. Пусть старая система координат построена на базисе , а новая -на базисе . Разложение нового базиса по векторам старого определяется коэффициентами , которые образуют матрицу ортогонального преобразования: Она также называется матрицей косинусов, поскольку каждый ее элемент равен косинусу угла между соответствующими координатными осями. Ортогональные преобразования обладают тем свойством, что квадрат определителя их матрицы равен единице [4, с. 135]. Примерами матриц ортогональных преобразований могут выступать: матрица вращения вокруг оси Z: матрица отражения относительно плоскости XY: Для описания свойств кристалла введем материальные тензоры. Материальными называются тензоры, которые описывают свойства кристалла. Пусть с кристаллом связана какая-либо декартова система координат. Набор компонент материального тензора относительно этой системы координат численно характеризует соответствующее свойство. Подвергнем координатную систему какому-либо ортогональному преобразованию. Компоненты материального тензора относительно новой системы, вообще говоря, не равны одноименным его компонентам относительно старой системы. Однако если данное преобразование входит в группу симметрии кристалла, то компоненты материального тензора относительно новой системы совпадают с его компонентами относительно старой. Следовательно, материальный тензор кристалла инвариантен относительно всех преобразований симметрии этого кристалла. Пусть - материальный тензор, а - матрица преобразования симметрии кристалла, свойства которого этот тензор описывает. В новой системе координат причем компоненты тензора в новой системе должны совпадать с его компонентами в старой системе. Поэтому можно записать: Отсюда получим: и эти равенств должны выполняться, если - матрица преобразования симметрии.
Популярное: Как распознать напряжение: Говоря о мышечном напряжении, мы в первую очередь имеем в виду мускулы, прикрепленные к костям ... Как построить свою речь (словесное оформление):
При подготовке публичного выступления перед оратором возникает вопрос, как лучше словесно оформить свою... ©2015-2024 megaobuchalka.ru Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. (1999)
|
Почему 1285321 студент выбрали МегаОбучалку... Система поиска информации Мобильная версия сайта Удобная навигация Нет шокирующей рекламы |