Мартенситные превращения

Возможность мартенситных превращений определяется правильным расположением атомов в кристаллах и возможностью перехода от одного расположения к другому путем координированного перемещения атомов. Большая часть атомов имеет после превращения тех же самых соседей (лишь по-иному расположенных), и процесс роста в данном случае формально эквивалентен деформационному превращению одной решетки в другую, которое протекает таким образом, что деформация в достаточно малых областях является однородной. При этом претерпевающие превращение области изменяют свою форму и могут быть опознаны, например, по искажениям, которые они вызывают на первоначально плоской полированной поверхности.

Образование зародышей мартенсита происходит, по-видимому, на структурных неоднородностях и в областях, отклоняющихся по составу от матрицы. Наиболее важную роль в процессе зарождения мартенсита на структурных неоднородностях играют дефекты упаковки. Эти участки являются потенциальными зародышами, которые реализуются последовательно по мере снижения температуры.

Превращение обычно захватывает отдельные участки твердого тела и протекает с высокой скоростью, сравнимой со скоростью звука в твердом теле,не зависящей от температуры. В то же время степень превращения в большинстве случаев определяется только температурой и не увеличивается со временем, т.е. превращение является атермическим, что является следствием его бездиффузионной природы.

Огромные скорости роста мартенситного кристалла обусловлены кооперативными (согласованными) смещениями атомов при сохранении когерентности на границе раздела фаз, когда атомы, бывшие соседями в исходной решетке, остаются соседями и в новой решетке. Когерентность и упругое сопряжение двух решеток на границе мартенсита и исходной фазы обусловливают возможность чрезвычайно быстрого движения границы в сторону матрицы даже при очень низких температурах, так как для такого «скользящего» движения не требуется диффузии с миграцией атомов на расстояния, превышающие межатомные. 


Если превращение происходит в монокристалле, поверхность раздела между старой и новой фазами является плоской. В других случаях мартенситные области имеют чечевицеобразную форму из-за высоких значений упругой энергии.

В чистых металлах новая кристаллическая структура образуется спонтанно при температурах фазовых переходов по нормальному механизму (диффузионному), поэтому высокотемпературные фазы не удается закалить даже при очень высоких скоростях охлаждениях. В многокомпонентных системах для образования новых фаз необходимо перераспределение компонентов, скорость которого определяется диффузией. При низких температурах или высоких скоростях охлаждения диффузионные процессы замедляются, что приводит к подавлению превращения. Однако с ростом переохлаждения быстро возрастают движущие силы превращения, и в какой то моментонистановятся настолько велики, что кристаллическая структура изменится путем сдвига– скольжением когерентной границы - с сохранением исходного состава.С ростом мартенситного кристалла на когерентной границе накапливается упругая деформация пока, наконец, не достигается предел текучести и наступает разрядка упругих напряжений засчет образования дислокаций несоответствия и нарушения когерентности. Теперь уже, когда на границе кристалла мартенсита с материнской фазой возникает неупорядоченное расположение атомов, «скользящее» движение границы становится невозможным и быстрый рост кристалла по мартенситному механизму прекращается. Дальнейший рост кристалла мартенсита возможен только самодиффузионным путем, а так как мартенситное превращение протекает в области температур, где самодиффузия идет крайне медленно, то и подрастание мартенситного кристалла после разрыва когерентности может практически не наблюдаться.

Полностью когерентная граница раздела мартенсита и исходной фазы известна только в случае превращения β-кобальта с гранецентрированной кубической решеткой в α-кобальт с гексагональной плотноупакованной решеткой. В обеих модификациях имеются плотноупакованные плоскости [111]β и {1000}α с одинаковым строением в виде гексагональной сетки (вокруг каждого атома на ближайшем расстоянии находятся шесть соседей). Такая плоскость плотнейшей упаковки, будучи общей для кристаллов обеих фаз, обеспечивает полную когерентность на границе раздела и делает эту границу способной к скольжению при любых низких температурах.

В сталях и других сплавах при мартенситном превращении когерентность частично нарушается из-за появления дислокаций на границе раздела фаз. Если эти дислокации могут скользить вместе с границей, то мартенситный кристалл растет так же быстро, как и в случае полностью когерентной границы. Если же с продвижением фронта превращения дислокации способны двигаться только переползанием, то быстрый рост кристалла по мартенситному механизму может прекратиться, а дальнейшее его подрастание, возможное только диффузионным путем, при низких температурах практически не наблюдается.

Изменение кристаллической структуры связано с изменением формы и объема кристаллической ячейки, различие в размерах ячеек исходной и конечной фаз приводит к необходимости деформации ячеек, чтосопровождается возникновением упругой энергии и, следовательно, дополнительно подавляет превращение.

В качестве примера рассмотрим мартенситное превращение в системе железо-углерод. Во-первых, для реализации превращения по мартенситному механизму (сдвиг на расстояния меньше межатомных) должно соблюдаться соответствие решеток фаз, т. е. сопрягаемые плоскости должны содержать одинаковое число атомов. Связь решеток аустенит ‑ мартенсит в стали можно записать как [100]_γ || [110]_α . Это известное соотношение Бейна (рис. 7.3).

Э

Рис. 7.3. Образование мартенсита из аустенита:

а ‑ сдвоенная ячейка аустенита, б ‑ обьемноцентрированная тетрагональная ячейка аустенита, в ‑ то же мартенсита. Крестики ‑ положения атомов углерода

В этом случае плоскостью габитуса ‑ границы раздела фаз ‑ считается плоскость {111}_γ. Однако на практике наблюдается иной габитус ‑ {225}_γ {259}_γ и {3, 10,15}_γ, что связано с дополнительной деформацией при превращении, обусловленной присутствием углерода в сталях. Вместо превращения ГЦК в ОЦК соотношение Бейна приводит к образованию объемоцентрированной тетрагональной ячейки, для образования термодинамически необходимой ячейки ОЦК, тетрагональная ячейка должна быть сжата по оси с и растянута по оси а, при этом объем должен измениться на 3-5%. Именно этот факт приводит к возникновению упругих напряжений в объеме, релаксация которых, (например, вследствие образования дислокаций, когда уровень напряжений превысит предел текучести,) приводит к сдвиговым деформациям и образованию рельефа на полированной плоскости кристалла. Тетрагональность ячейки мартенсита усиливается при содержании в ней углерода - с/а увеличивается, т.к. углерод находившийся в октаэдрических пустотах ГЦК фазы остается на своих местах – ребрах тетрагональной объемоцентрированной ячейки, приводя к дополнительному растяжению по оси с. Очевидно, что чем выше содержание растворенного элемента, тем выше уровень упругих напряжений.

Как уже говорилось, мартенситное превращение начинается, когда химическая движущая сила превращения превзойдет упругую энергию границы. Поэтому температура начала мартенситного превращения (М_н) зависит от содержания углерода, предшествующих обработок, от размера зерна, но не зависит от скорости охлаждения. Иногда превращение в изотермических условиях останавливается, что косвенно свидетельствует об установлении равенства между индуцированной упругой энергией и химической движущей силой и возобновляется лишь при дальнейшем охлаждении сплава, т.е. увеличении движущей силы.

В зависимости от степени протекания релаксационных процессов микроструктура мартенсита меняется от реечного к пластинчатому. В случае пластинчатой структуры уменьшение упругой энергии достигается регулярным расположением пластин параллельно друг другу или в виде ферм.

Структура границы/механизм роста/рост мартенситной пластины зависит от того, достигают ли напряжения в матрице ее предела текучести, прежде чем прекращается рост пластины. Обычно рано или поздно рост пластины прекращается, и если граница осталась полностью когерентной (т.е. предел текучести не был превышен), она оказывается в обратимом равновесии с матрицей. При повышении температуры пластина уменьшается в размерах. Такой мартенсит называют термоупругим.

Представление о когерентном росте позволило Г. В. Курдюмову предсказать явление «термоупругого равновесия» кристаллов мартенсита и исходной фазы, позднее обнаруженное в алюминиевых бронзах и некоторых других сплавах. Сущность этого явления состоит в следующем. При когерентном росте кристалла мартенсита накопление энергии упругой деформации решетки может привести к тому, что рост кристалла прекращается еще до разрыва когерентности. Тогда устанавливается термоупругое равновесие между мартенситом и матрицей. Это равновесие смещается в ту или иную сторону с изменением температуры: при понижении температуры движущая сила возрастает и кристалл растет, пока не установится новое равновесие (или не нарушится когерентность), а при повышении температуры движущая сила уменьшается и кристалл будет сокращаться в размерах.